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Dauer des Experimentes, G das Gewicht des Pfropfes und r 
den inneren Radius der Glasröhre. Schon bei dem Stande a—a, 
des Quecksilbers ist der Druck im Schenkel s nicht ınehr normal, 
die Luft ist schon ein wenig verdichtet, Es braucht dies aber 
nicht weiter berücksichtigt werden, da sofort nach Auffüllung des 
Quecksilbers auch ein Deberdruck mittelst der Pumpe erzeugt 
wird. Nun aber ist b—b, der Stand des Quecksilbers. Die 
Dichtigkeit der Luft ist natürlich wieder grösser geworden, sie 
möge im Folgenden mit x bezeichnet sein. Die Dichtigkeit 
sodann, die beim Siande c—ec, da ist, werde x, genannt, Ferner 
sei M der Stand des Manometers, das heisst die Anzahl der 
wirksamen Atnıosphären Ueberdruck und B der des Barometers 
in cm, den ich hier allerdings immer —= 76 annehme. Dann 
sind die Gleichungen des Gleichgewichtes - 
beim Stande b—b;: 
b b 
I+ N + =x4 2 
beim Stande c—c;: 
GC 
I+M4+ Een +8 
und es berechnet sich 
“ 
x=1+N- 4 bg-bg) 
1 
s=-1+M—- 5 (üg—CB) 
Für diesen speciellen Fall waren folgende Beobachtungen ge- 
macht: 
M = 2,17 Atm. P=2 ccm. bg = 10 em. 
T = 3 Tage r = 0,35 cm. vg=23 cm. 
G = 114 gr. b,g = 21,5 cm. eg =85 cm. 
Diese Werte eingesetzt folgen 
x — 3,01868 x, = 2,9792 
Wenn nun beobachtet worden war, dass das Quecksilber 
von b, auf c, gestiegen war, so musste ein Quantum Luft 
—=b, cr? a = 0,5773 cem. 
verdrängt worden sein. Beim Beginn dieser Verdrängung war 
die Dichtigkeit dieser Luft = x, bei der Marke c, = x,. Man 
wird also für diese Luft am besten die mittlere Dichtigkeit 
ar ı anzunehnen haben, besonders da x sich nur wenig 
von x, unterscheidet. Es ist aber 
