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Wie bereits oben (pag. 131) angedeutet, läfst sich aber unser 
Problem auch von einer anderen Seite betrachten, indem man die 
Eigenschaften der Flüssigkeiten heranzieht, die sie mehr den gas- 
förmigen Stoffen nähern. Wir brauchen hierbei die kinetische Flüssig- 
keitstheorie nicht einmal in Anspruch zu nehmen und wollen uns 
lediglich auf die Grundeigenschaften der flüssigen Substanzen stützen, 
die Wüllner im Lehrbuch der Experimentalphysik 5. Aufl., 1895, 
Bd. I pag. 314 folgendermafsen kennzeichnet: „Aus der, soweit wir 
beurteilen können, vollkommen freien Beweglichkeit der Flüssigkeits- 
teilchen gegen einander ergibt sich zunächst, dafs eine flüssige Masse 
nur dann im Gleichgewicht sein kann, wenn die auf irgend ein Teil- 
chen wirkenden Kräfte sich das Gleichgewicht halten, wenn also die 
auf das Teilchen wirkenden Kräfte nach gerade entgegengesetzten 
Richtungen genau gleich sind und deshalb sich aufheben. Denn 
würde der Druck auf das Molekül nach der einen Richtung stärker 
als nach der gerade entgegengesetzten, so würde das Molekül, da es 
auch dem kleinsten Drucke folgt, sich nach der Richtung der gröfseren 
Kraft bewegen.“ 
Knüpfen wir nun unsere 
Auseinandersetzungen an die 
Fig. 1, welche ein aufrechtes, 
'gleichschenkliges U-Rohr dar- 
stellt, das mit einer Flüssigkeit .! ı 
vollständig gefüllt ist und dessen = = 
. offene Enden unten in je ein 5 E 
Gefäls mit derselben Flüssig- 2! = 
keit eintauchen. Die Flüssig- E= = 
keitsspiegel seien in beiden e= 64 
Gefäfsen zunächst gleich an- = = 
genommen. Vom Luftdruck > 7 
wird vollständig abgesehen, er 7 = 
kann Null sein oder viele At- 1 
mosphären betragen; das ist 
ganz gleichgiltig. Es ist kein 
Zweifel, dafs der Binnendruck 
der Flüssigkeit von unten nach Fig. 1. :. 
oben allmählich abnimmt und 
z. B. am Gipfel des U-Rohres um das Gewicht der ganzen Flüssig- 
keitssäule kleiner ist als an der Oberfläche der Flüssigkeit in den 
Gefäfsen. Trotzdem kann keine Bewegung hinüber oder herüber zu- 
