454 ©. Renner, 
durch die ausgezogene Gerade, bei der Länge AC der Röhre durch 
die gestrichelte Gerade dargestellt. Man sieht, wie der Winkel a und 
damit das Druckgefälle bei zunehmender Länge der Röhre abnimmt, 
während die Druckdifferenz p,—p unverändert bleibt. Die Geschwindig- 
keit des Diffusionsstroms und damit die Menge des in der Zeiteinheit 
die Röhre verlassenden Dampfes ist, Konstauz der Röhrenweite voraus- 
gesetzt, direkt proportional der Tangente des Winkels a; deshalb läßt 
die Röhre AC bei der Druckdifferenz p,—p ebensoviel Dampf durch- 
strömen wie die Länge AB bei der Druckdifferenz p,—p,; tatsächlich 
wird ja durch das Ansetzen des Stückes BC der Druck bei B von p 
auf p, erhöht. Bei konstanter Druckdifferenz p,—p ist die Diffusions- 
\ größe umgekehrt proportional der Länge der Röhre. 
Bei der gewöhnlichen Spaltöffnung ist die Entfernung zwischen 
den Punkten maximalen und minimalen Drucks gleich der Länge des 
Porus, also gleich der Höhe der Schließzellen. Bei der eingesenkten 
ist diese Entfernung größer, weil zu der Länge des Porus noch die 
Länge des äußeren Kanals hinzukommt. Das Diffusionsgefälle kann 
aber nicht einfach in dem Maß abnehmen, wie der Weg um die Länge 
des äußeren Kanals zunimmt, weil dieser viel weiter ist als der Porus. 
8 c Die Fig. 2 gibt wieder eine 
graphische Erläuterung. Ist die 
Röhre AB allein vorhanden, so 
fällt der Druck zwischen A und B 
von p, auf p. Wird nun das Stück 
BC angesetzt, das einen doppelt 
so großen Radius hat wie AB, so 
wird der Druck p erst bei C er- 
reicht, bei B muß er noch höher 
sein, gleich p,. Soll der Zustand 
stationär sein, so kann das Stück 
BC in der Zeiteinheit nicht mehr 
Dampf durchlassen als das engere 
Stück AB. Damit das möglich ist, 
kann der Druck zwischen A und © 
nicht stetig von p, über p. auf p fallen, sondern er fällt zwischen A und B 
rascher, dann zwischen Bund C langsamer. Und zwar müssen, wieaus weiter 
unten gegebenen Ausführungen hervorgeht, die Proportionen gelten: 
tgß:tgy=r?:R? und 
Waitgy[AB+D0. ’) :AB, 
Fig. 2. 
