m 
Beiträge zur Physik der Transpiration. 467 
und A, die wirksamen Längen, D und D, die Diffusionskapazitäten, so 
gilt die Proportion: 
. D:D, =4.:4. . 
Für die Zwecke der Untersuchung handelt es sich nur um die 
Verhältniswerte der Diffusionskapazitäten zweier zu vergleichenden 
Systeme, in denen die Weite der ersten Röhre gleich ist, und diese 
Verhältniswerte lassen sich durch Vergleichung der wirksamen Längen 
gewinnen. Es sollen deshalb im folgenden nur noch die Werte dieser 
wirksamen Längen 4 abgeleitet werden. 
In bewegter Luft ist also für das eben betrachtete System 
ın , 12 /, Ra 
ve (0) 
In ruhiger Luft bildet sich über der Röhre II die Kuppe, deren 
2 
Widerstand gleich 7 nn oder auf r bezogen, u Rn ist. Es ist also 
4 
in der Formel dieselbe Korrektionsgröße e, die von L abgezogen 
wurde, wieder zu addieren, wodurch sich der einfache Ausdruck 
In, 7? B 
I=l4y4 +2 L ergibt. 
Das heißt, in ruhiger Luft addiert sich zu dem Widerstand der 
Röhre I einfach der Widerstand der Röhre II; die Wirkung der Kuppe 
über der Mündung der Röhre I bleibt unbeeinflußt. Und zwar wird 
diese Formel für jedes Verhältnis zwischen R und r gelten, weil sie 
offenbar auch für den Grenzfall gilt, wo R=1r ist. 
rn, Ir 
Denn 1-- Ir2 (-7)-1+1 
Das heißt, der Widerstand der halbkugeligen Dampfkuppe ist für 
jedes Verhältnis zwischen R und r derselbe, z. B. auch für den Fall, 
wo R==r ist, Tatsächlich ist die mittlere Länge der parallelen Strom- 
7 
linien in einer Halbkugel vom Radius r gleich T also der Widerstand 
dieser kleinen, aber dichten Kuppe: In somit gleich dem von Brown 
und Escombe für die große ungestörte Kuppe angegebenen Widerstand. 
Das zunächst überraschende Ergebnis erklärt sieh leicht durch 
folgende Überlegung. Bei der Kuppenbildung in freier Luft diver- 
gieren die Stromlinien sehr stark, es steht also eine sehr ausgedehnte 
mittlere Querschnittsfläche, wenn ich so sagen darf, zur Verfügung, von 
Flora, Ba. 100. 31 
