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der aber eine bedeutende Länge der Stromlinien untrennbar ist. In 
einer kleinen Kuppe, wie sie in einem engen Raum sich bildet, sind 
die Stromlinien kürzer, aber auch viel dichter gedrängt, der verfügbare 
mittlere Querschnitt kleiner. 
In Wirklichkeit hat natürlich die „Kuppe“ gar nicht Halbkugel- 
form, wenn R nicht viel größer ist als r, sondern sie ist abgeplattet. 
Wenn R=r, so ist die Fläche der Kuppe sogar durch eine Ebene 
ersetzt. Wenn wir also Tr zu 1 addieren und nu von L subtra- 
hieren, so hat das nur rechnerische Bedeutung, während die in Fig. 4 
dargestellten Vorkeinisse kaum jemals genau verwirklicht sind. 
Wenn L <er ist, so wird der Ausdruck 2 ( - z) negativ. 
D. h. der Widerstand eines so niedrigen Aufsatzes ist kleiner als der 
Widerstand, der durch Kuppenbildung in ruhiger Luft verursacht wird. 
Zweiter Fall (Fig. 5). Eine weite Diffusions- 
röhre ist kombiniert mit einer außen angesetzten 
engeren, bzw. ist an der äußeren Mündung ver- 
schlossen durch ein Diaphragma mit zentraler 
Durchbohrung. 
Die Wirkung eines Diaphragmas mit zahl- 
reichen sehr kleinen Durchbohrungen ist von Brown 
und Escombe behandelt worden, doch gilt die ven 
ihnen aufgestellte Formel, wie meine Experimente 
zeigen, nicht für den Fall, wo die Zahl der Durch- 
bohrungen =1 wird und die Weite dieser einzigen 
Durchbohrung im Vergleich mit der Weite der 
Röhre verhältnismäßig groß ist. 
Der Radius der Diffusionsröhre sei R, die Entfernung der Dampf 
abgebenden Fläche von der Mündung der Röhre L, der Radius der 
Durchbohruug im Diaphragma r, die Dicke des Diaphragmas d. Der 
Widerstand der Röhre ohne Diaphragma ist 
Br Wird das Diaphragma 
angebracht, so bildet sich unterhalb desselben die Kuppe, in ruhiger 
Luft auch oberhalb, und wird noch die Dicke der Platte berücksichtigt, 
50 ergibt sich für den Gesamtwiderstand des Diaphragmas der Ausdruck 
d+ 
— n 2 
‚ra 
auf r bezogen, in Rechnung gebracht, der Widerstand des von der 
Der Widerstand des Raumes der inneren Kuppe ist damit, 
