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Beiträge zur Physik der Transpiration. 473 
Nehmen wir eine größere Zahl n von engen Röhren an, die die 
Länge | und den Radius r haben, dam ist «die Diffusion durch den 
ganzen Röhrenkomplex in bewegter Luft 
nr? 
m“ 
A (Fig. 11). Wird nun auf die Platte, die die Mündungen der 
Röhren verbindet, eine weite zylindrische Röhre von der Länge L und 
dem Radius R aufgesetzt, so wird die Diffusionskapazität des Systems, 
wenn wir an L keine Korrektion für die kleinen Kuppen anbringen, 
heruntergedrückt auf 
n-T?r 
rn, ne 
Hgrtpt 
Oder, auf die einzelne enge Röhre bezogen: die wirksame Länge, 
die ohne den Aufsatz A—] beträgt, steigt durch den Aufsatz auf 
nel+4 
Bi L. 
B. Der Aufsatz hat die Form eines Kegelstumpfes, der sich nach 
außen verengt. Der Radius der Grundfläche sei R, der der Außen- 
mündung R,, die Länge L, dann ist der Widerstand des Kegelstumpfes 
L 
RR und die wirksame Länge des ganzen Systems ist 
Ay 
Für spätere Verweisung seien die Formeln für die verschiedenen 
Fälle noch einmal zusammen aufgeführt. Bei der Ableitung der For- 
meln war bis jetzt angenommen, daß der Boden der Difiusionsröhre 
selbst von der verdampfenden Flüssigkeit bedeckt sei. Bei den Spalt- 
Öffnungen und ebenso in den bald zu beschreibenden Experimenten 
(mit Ausnahme von 6) öffnet sich aber die Röhre vom Radius r nach 
unten in einen dampferfüllten Raum, so daß sich auch hier die Kuppe 
bildet. Dieser Faktor ist bei den Formeln 3--7 noch eingeführt, d. h. 
1 ist ersetzt durch 1-7 a ist der Wert für ruhige, b der für he- 
wegte Lufi. 
1. Einfache Röhre, deren Boden mit Flüssigkeit bedeckt ist. 
