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fläche des Bläschens einen diametral ‚gelagerten Lichtstreif, 
der. im Maximum der Fokaldistanz von der Oberfläche des 
Bläschens zu einem kreisrunden Bildchen wird. (Taf. IV, 
| Fig. 13.a.) Aus diesem bei dem Maximum der Fokaldistanz 
auf- der dem Auge zugewendeten Seite des Bläschens entste- 
henden leuchtenden Siellchen (Fig. 13. £.) liesse sich bestim- 
men die Dichte der Aussenschicht (@.) und der senkrechte 
Abstand der äusseren Begrenzung von der inneren, d. h. die 
Dieke.:der auf der inneren weniger dichten Masse aufge- 
lagerten Schicht (o). Ieh will es nun versuchen, durch die 
physikalische Betrachtung dieser Erscheinung zu ermitteln, 
oh die. Ursachen dieser Erscheinung darek dieselben Umstände 
hervorgerufen sein können, und auch von derselben Art sind, 
als durch diejenigen, welche die optischen Verhältnisse eines 
dieselbe Erscheinung verursachenden und ähnlich augeordne- 
ten Körpers zur Folge haben, und ob die Anordnung des Banos 
des Bläschens übereinstimmt mit dem Baue eines ebenso an- 
{ geordneten physikalischen Apparates, welcher dieselbe Er- 
N scheinung zeigt, um aus dieser wiederum die Verschiedenhei- 
ten der Siructurverhältnisse des Bläschens zu erkennen. Da 
man bei der Betrachtung des als Kugel sich darstellenden 
Bläschens dureh das Mikroskop nur die obere, dem Auge zu- 
„gekehrte Seite sieht, so hat man hei dieser Untersuchung nur 
diese Seite und die ihr diametral entgegengesetzte zur Be- 
trachtung hei dieser Anschauung nöthig. Die Stücke (Fig. 14. a.) 
der äusseren Kugelschale — die Membran des Bläschens —, 
welche um die. beiden diametral sich entgegenstehenden Punkte 
herumliegen , lassen sich als zwei symmetrisch gelagerte, con- 
YeX-concave Linsen betrachten, während man die innere -Masse 
des Bläschens als zwei ebenfalls symmetrisch gelagerte, plan- 
eonvexe..Linsen sich vorstellen kann; und zwar dadurch, dass 
men senkrecht anf die beiden -diametralen Punkte durch den 
