(a. ) 

 Ces deux équations équivalent aux trois suivantes, dont la seconde tou- 

 tefois n'est que la dérivée de la première par rapport à P : 



(3) E(c-c')^ = P + ^, 



(4) d[Eic -c')^] _ 



~ IP ' ' 



.. , ,s du d¥.{c-c') dt d'I 



Si l'on compare l'équation (5) à l'équation (3) différentiée par rapport à 

 V, on en conclut 



(6) — ^v—-'*- 



La différence (c — c') est donc indépendante du volume V et ne peut va- 

 rier qu'avec la pression P. 



i> Cette conséquence remarquable par sa généralité, puisqu'elle s'applique 

 aussi bien aux solides et aux liquides qu'aux gaz et aux vapeurs, est en 

 outre importante en ce qu'elle permet' d'intégrer complètement l'équa- 

 tion (3), qui donne 



(7) E(c-c')< = PV + T-f-Q, 



Q étant une fonction de P seulement comme c — c', mais arbitraire. 



» En désignant par Pq, Vq, Tq, Qq les valeurs P, V, T et Q pour t = o, 

 on a 



(8) o = PoVo+To + Qo, 

 et par suite 



(9) E(c-c')t = (PV - PoVo) + (T - To) + (Q - Qo), 

 ou bien 



(10) pv = p„v„[i + ^iî^<]-(T-To)-(Q-Qo). 



Telle est l'expression de la loi de dilatation d'un corps quelconque. 



» Cette formule contient malheureusement pour les applications trois 



