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 primitive, aussi bien vers Saturne qu'à l'opposite; aussi bien dans tuie. 

 direction latérale que dans celle du rayOn vecteur, et cela en vertu des 

 seules actions mutuelles des molécules du milieu et des pressions exercées 

 ainsi sur le corps étranger. Avec ces pressions imaginaires, se propageant 

 de couche en couche jusqu'à l'atmosphère du Soleil, disparaît toute la théo- 

 rie des queues formulée par Newton et reproduite dans ces derniers temps 

 par divers auteurs. 



» Après la pression, examinons la résistance qu'un milieu circulant op- 

 poserait aux mouvements d'un astre quelconque. D'abord cette résistance 

 ne serait pas due à la vitesse totale de l'astre, mais à l'excès de sa vitesse 

 sur celle du milieu. Ces deux vitesses sont-elles égales, la résistance sera 

 nulle. Celle du mobile est-elle la plus grande, il y aura résistance et par- 

 suite accélération. Est-elle moindre, il y aura impulsion communiquée au 

 mobile par le milieu et par suite allongement de sa période. Or il est évident 

 que ces trois cas se présenteront successivement dans un milieu tournant 

 autour du Soleil dans des orbites concentriques et à peu près circulaires 

 comme celles des planètes, seule supposition que l'analogie justifie. La 

 comète d'Encke, au lieu d'éprouver une résistance très-faible, mais con- 

 stante, et agissant toujours dans le même sens, de manière à accumuler 

 incessamment ses effets, sera soumise, puisqu'elle est directe comme le mi- 

 lieu, à des alternatives périodiques d'accélération et de relardation, sans 

 que l'on puisse dire tout d'abord lequel de ces deux effets devra l'emporter 

 à la fin sur l'autre. 



» Puisqu'il en est ainsi, il faut analyser cette alternative. Prenons le cas 

 plus simple d'une orbite peu excentrique afin de réduire la question à l'exa- 

 men de la composante tangentielle de la résistance. La résistance étant due 

 à la différence des vitesses et non à la vitesse totale qui est beaucoup plus 

 grande, nous la supposerons proportionnelle à cette différence comme on 

 le fait en pareil cas pour les applications terrestres de la mécanique, et alors 



elle aura pour expression non plus R ( — j ? mais K ( — — — j, en désignant 



par R la constante de la résistance et en marquant d'un accent les quantités 

 relatives au milieu. 



» On en déduit, pour la différentielle du demi grand axe, 



Pour intégrer cette expression , on prendra pour variable indépendante 



