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 fondamental comme on l'avait fait jusqu'alors, j'ai reconnu que les lon- 

 gueurs des parties vibrantes de la colonne d'air à partir de l'extrémité 

 ouverte des tuyaux se trouvaient toujours conformes à la théorie de D. Ber- 

 noulli, c'est-à-dire que ces longueurs étaient en raison inverse du nombre 

 de vibrations; que le diamètre du tuyau n'avait aucune influence sur la 

 longueur de ces subdivisions de la colonne d'air, et que la partie contiguë à 

 l'embouchure subissait, au contraire, un raccourcissement d'autant plus 

 grand, que le diamètre du tuyau était plus considérable. 



» Cette dernière circonstance, observée par Bernoulli lui-même et par 

 les physiciens qui ont étudié la question après lui, avait porté les théoriciens 

 à faire abstraction de l'embouchure des tuyaux pour ne considérer que des 

 tubes complètement ouverts aux deux bouts, ou bien entièrement fermés 

 d'un seul côté. De cette manière, on mettait, il est vrai, la théorie d'accord 

 avec l'expérience; mais ce genre de tubes sans embouchure ne pouvait 

 recevoir aucune application dans la facture instrumentale. 



» Toutefois, comme dans la pratique on ne peut pas toujours réaliser les 

 spéculations isolées de la théorie, il était nécessaire de considérer les tuyaux 

 munis de leurs embouchures usuelles et de chercher à mettre la théorie 

 d'accord avec les faits. 



» Après quelques expériences sur des tuyaux de différentes dimensions, 

 je crus m'apercevoir que la véritable longueur du tuyau était égale à la lon- 

 gueur de /'onc/e (correspondante à son intonation) diminuée de deux fois l<i 

 profondeur intérieure du luj'au. 



» Les observations que nous avons eu l'honneur de faire depuis cette 

 époque sont venues confirmer nos prévisions. Voici quelles furent nos pre- 

 mières expériences. 



Il Un tuyau de hors à base carrée donnant Vut 2 (dit de 4 pieds), coupé 

 en ton d'après le la normal de 880 vibrations par seconde, ayant 0^,08 de 

 profondeur intérieure et pour longueur i™,i3. Le ton de ce tuyau corres- 

 pondant à aô/j vibrations par seconde. 



w Maintenant si nous supposons la vitesse du son à la température 

 moyenne de ro à i5 degrés de S/Jo mètres par seconde, l'onde sonore cor- 



34.0" 

 respondanle au tuyau précité sera de (Zy^u ^^ i™,288, et si nous retran- 

 chons de la longueur de l'onde trouvée deux fois la profondeur du tuyau, 

 c'est-à-dire o™, 08 X 2 = o",i Go, on aura, pour la longueur calculée du 

 tuyau, l'^^iaS, ce qui ne donne qu'une différence de o",oo2 sur la longueur 

 trouvée expérimentalement qui est de i^jiSp, 



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