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 imbibé et recouvert d'une couche d'eau ; 2° qu'il soit mouillé jusqu'à sa 

 suiface seulement; 3° que le liquide se termine par une surface contenue 

 dans l'intérieur de la masse solide. Je démontre que le liquide est chassé 

 vers le corps poreux par les pressions moléculaires qui sont différentes 

 dans ces trois cas et égales à Pj, P, et P. Je calcule leurs valeurs et je démontre 

 qu'elles diminuent de P2 à P si les attractions du liquide sur lui-même et 

 sur le solide satisfont à certaines conditions. 



» Cela ex|)lique et permet de calculer toutes les circonstances des expé- 

 riences précédentes. On en tire en outre une conséquence importante, c'est 

 que l'eau contenue dans un corps poreux imbibé et plongé dans ce même 

 liquide doit être à une pression de plusieurs atmosphères, d'où il suit qu'elle 

 doit en augmenter le volume dans le sens de la moins grande résistance. 

 J'en déduis l'explication de la dilatation qu'éprouvent le bois et les sub- 

 stances hygrométriques lorsqu'elles se mouillent. 



» Lorsqu'on fait filtrer de l'eau à travers un corps poreux, elle se com- 

 prime en y entrant et se dilate quand elle en sort. Ces deux phénomènes 

 inverses suffisent, il me semble, pour rendre compte des courants électri- 

 ques que M. Ouinkle a récemment constatés. 



» Plongeons dans l'eau un cylindre poreux vertical et indéfini; il devra 

 s'imbiber jusqu'au niveau h, tel que V^ — V = h. I^a théorie indique que 

 cette hauteur h doit être supérieure à 10", 33, c'est-à-dire que l'eau doit 

 s'élever plus haut qu'elle ne le ferait par la pression atmosphérique. Cette 

 conséquence était trop importante pour que je n'aie point cherché à la véri- 

 fier directement. J'ai tassé du plâtre sec dans un tube de laiton de i™, ao; 

 puis je l'ai peu à peu imbibé, ce qui a produit un corps poreux très-régulier 

 et très-dur. J'ai adapté aux deux extrémités deux vases de pile remplis du 

 même plâtre, et j'ai scellé l'extrémitéinférieure de cet appareil dans un flacon 

 fermé et rempli d'eau. Un tube de verre fermé par le haut et rempli lui- 

 même d'eau privée d'air plongeait par sabasedans l'eau de ce flacon. L'éva- 

 poration se faisant par le sommet du corps poreux, la pression a diminué 

 dans le réservoir inférieur, et au bout de quelques jours l'eau a baissé dans 

 le tube de verre, au-dessous du sommet de l'appareil par lequel se faisait 

 l'évaporation. On doit en conclure que l'eau s'élève plus haut dans les 

 corps poreux par l'effet de la capillarité que dans un tube vide par la pres- 

 sion extérieure. 



» Cette théorie suppose que les corps poreux sont homogènes. Dans la 

 pratique cela ne se réalise jamais, et il en résulte des complications que je 

 discute dans mon Mémoire. Je me contente d'indiquer ici les phénomènes 



