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» 1°. La durée de la propagation est indépendante rde la tension dp la 

 source. Il faut bien remarquer que cette loi n'est vraie qu'autant que l'on 

 définit la durée de la propagation comme je l'ai fait tout à l'heure; si, au 

 lieu de demander quel est le temps nécessaire pour que l'état permanent 

 s'établisse, on demandait quel est le temps nécessaire pour qu'un point 

 donné du 'conducteur parvienne à une tension déterminée, il est bien évi- 

 dent qu'alors la tension de la source cesserait d'être indifférente. 



» 2°. Lorsque les dimensions du conducteur restent constantes, la durée 

 de la propagation varie en raison inverse de la conductibilité. 



» 3°. Quand la conductibilité et la section sont invariables, la durée 

 de la propagation est proportionnelle au carré de la longueur du conduc- 

 teur. 



B 4°- Quand la nature et la longueur du conducteur restent constantes 

 ainsi que la charge dj^namique, que l'aire de la section varie seule, la durée 

 de la propagation est en raison inverse de cette aire. 



M 5°. Enfin, lorsque la conductibilité, la longueur et l'aire de la section 

 sont invariables, mais que la forme de la section est modifiée de manière à 

 faire varier la charge dynamique, la'durée de la propagation iest propor- 

 tionnelle à cette charge. 



» Ces diverses lois peuvent être résumées dans la formule suivante : 



Ad» 



Je désigne par T la durée de la propagation ; 



par k la conductibilité ; 



par / la longueur du conducteur cylindrique; 



par <ù l'aire la section; 

 et enfin par C la qtiantité d'électricité qui constituerait à l'état statique la 

 charge du conducteur, si ce conducteur était réduit à l'unité de longueur, 

 isolé et mis en communication par l'une de ses extrémités avec une sourc« 

 dont la tension fût égale à l'unité de tension. Je propose d'appeler cette 

 quantité coefficient de charge. Ce coefficient n'est à proprement parler 

 qu'une fonction delà section, qui peut toujours en principe être déterminée 

 au moyen de la théorie établie par Poisson; mais comme cette détermina- 

 tion comporte, dans certains cas au moins, d'assez grandes difficultés d'ana- 

 lyse, il me paraît comfnode de considérer la quantité C comme un coefficient 

 à part qui devra dans chaque cas être déterminé par expérience comme 

 le coefficient de conductibilité. De cette manière, on arrive à "la formule 



