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 iniques qu'on pourra inventer; d'où il suit qu'on doit considérer en pratique 

 seulement la possibilité d'approcher plus ou moins de la perfection et la 

 facilité d'exécution. De plus, en égalant le rendement théorique pour toutes 

 sortes de machines et pour toutes températures, on ne peut manquer de dé- 

 couvrir une partie des lois inconnues qui régissent la matière. 



» Pour le résoudre, je choisis provisoirement la seconde proposition 

 et j'en déduis par le calcul comme conséquences nécessaires l'égalité des 

 coefficients de dilatation des gaz et vapeurs, la constance des capacités à 

 volume constant même après un changement d'état; des relations tout à fait 

 imprévues entre les capacités, les forces élastiques et les chaleurs latentes 

 qui permettent, par exemple, lorsqu'on connaît les tensions maximums à 

 trois températures, de calculer pour le même corps les tensions maximums 

 et les chaleurs latentes à toutes températures et aussi les capacités. J'ap- 

 plique mes formules à neuf substances; et, remarquant que l'équivalent 

 mécanique de la chaleur n'est pas connu av.ec une grande précision, je 

 déduis sa valeur 433,2 des tensions maximums à5o, ^5, loo degrés prises 

 dans le tableau de M. Regnault, et de la chaleur latente à loo degrés fixée 

 par le même savant à SSy calories. La tension maximum de la vapeur d'eau 

 calculée température zéro ne diffère que de -^ de millimètre de celle 

 qu'on trouve dans le tableau. Enfin je termine par les réflexions suivantes : 



» Les lois très-remarquables qui résultent de l'admission de la seconde 

 proposition conduisant à beaucoup de vérifications satisfaisantes et qu'il est 

 tout à fait impossible d'attribuer au hasard, on est tenté d'abandonner la 

 première et de fixer de la sorte le choix définitif. Mais^ pour qu'on puisse 

 prendre légitimement ce parti, il faudrait que ces lois fussent rigoureusement 

 exactes, et les belles recherches de M. Regnault sur les coefficients de dilata- 

 tion, les forces élastiques et les chaleurs latentes, tendent à prouver qu'elles 

 ne font qu'approcher, ce qui conduit au moins au doute. En les admettant 

 comme solution pratique suffisamment voisine de la vérité, on serait bien 

 amené à cette conclusion que, si dans les assemblages thermiques il n'y a 

 pas équilibre parfait entre le travail produit et le travail dépensé, la diffé- 

 rence est au-dessous de ce qui est nécessaire pour vaincre les résistances 

 nuisibles; cependant il resterait encore à examiner si elles ne souffriraient 

 pas quelques exceptions, comme on en connaît déjà pour d'autres lois, et s'il 

 ne suffirait pas d'employer les corps qui les présenteraient pour assurer 

 la marche utile d'une telle combinaison mécanique. Sous ce rapport le 

 protoxyde d'azote et siu-tout le chloroforme attirent principalement l'atten- 

 tion; une étude plus variée pourra fournir d'autres exemples. Il est à re- 



