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 cette manière de voir, le résultat que j'ai poursuivi moi-même se trouverait 

 atteint, puisque la figure des comètes se rattacherait également dans les 

 deux théories à l'accélération de leurs mouvements (i). 



» Certainement quand une force se manifeste sous la forme/. 2 — H 6, 



il est toujours permis de l'écrire avec d'autres symboles, tels que — - — ? 



pourvu que — suive les variations de H. Mais si l'on veut changer 



d'hypothèse et dire que d' exprime la densité de l'éther et cl celle de la 

 queue d'une comète plongée dans cet éther gravitant, alors il faut ac- 



cepter les conséquences de la formule nouvelle. Or, de l'expression — - — 



de la force accélératrice appliquée aux molécules de la queue, il résulte : 

 i° que l'éther ne doit pas offrir de résistance provenant du frottement des 

 molécules de la comète contre celles du milieu ; 2° que les molécules de la 

 comète traversent l'éther sans en déplacer la moindre partie; 3° que l'éther 

 est immobile, bien qu'il gravite vers le soleil. Voilà pour sa constitution 

 mécanique. Quant à sa constitution physique, le phénomène de la nuit exige 

 que cet éther soit parfaitement transparent; car son épaisseur est énorme 

 relativement à celle de la deuxième queue de la comète de Donati, et il faut 

 lui attribuer, d'après la nouvelle formule, une densité 16 fois plus forte que 

 celle des molécules de cette même queue. 



» Il est difficile d'échapper à cette dernière conséquence. Quant aux trois 

 conditions mécaniques, elles impliquent contradiction avec l'idée même de 

 la matière. Veut-on s'éloigner moins de la nature en modifiant la formule de 



la force — ; — 5 on se trouvera conduit à lui donner la forme ^-— — -.■> comme 

 d d-\- ma 



Bessel l'a montré par des expériences célèbres et comme Poisson l'a établi 

 ensuite par sa belle analyse des mouvements d'un pendule dans un milieu ré- 

 sistant. Mais alors cette formule cesse de répondre au problème des comètes 

 pour s'adapter à d'autres questions, telles que le mouvement de la fumée 

 d'une locomotive , l'ascension d'un ballon dans l'air ou d'un corps léger 

 plongé dans l'eau, etc., cas où l'on sait qu'au bout d'un temps déter- 

 miné (très-court si la différence des densités est grande) la vitesse verti- 



(i) Cette identité n'est pas complète, au point de vue mathématique, car les inégalités 

 périodiques produites par la résistance de l'éthe^ne se confondent pas avec celles de la répul- 

 sion, et c'est là un point sur lequel l'observation et le calcul pourront décider. {Voir, dans 

 les Comptes rendus, M. Encke, p. io5r, et M. Faye, p. io48. ) 



