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 portionnel au cube.de ce même rayon. La seule différence consistera dans 

 la grandeur absolue de cette limite, qui sera plus petite dans le cas des 

 globules pleins que dans celui des globules vides; mais dans les deux cas, 

 on verra les plus petits monter et les plus gros descendre. Et quant au re- 

 bondissement de ceux-ci, comme il ne peut avoir lieu qu'autant que pen- 

 dant la durée du choc le globule n'est pas mouillé par le liquide, si cette 

 condition est remplie, le rebondissement aura également lieu dans les deux 

 cas; car un globule plein est aussi parfaitement élastique qu'un globule 

 vide : il reprend aussi exactement que lui sa forme sphérique quand il en a 

 été écarté par le choc. 



» Les phénomènes de mouvement sont donc exactement les mêmes dans 

 les deux cas; et ce n'est que dans le calcul de la valeur absolue de la limite 

 de grosseur des globules pleins qui peuvent être entraînés, que l'on peut 

 espérer trouver un argument en faveur de la vacuité des globules. Si le cal- 

 cul, en effet, montrait que cette limite est fort au-dessous delà grosseur 

 moyenne des globules des nuages, on pourrait conclure avec quelque pro- 

 babilité que les globules entraînés ne sont pas pleins, mais qu'ils sont vési- 

 culaires. 



» Ce calcul n'a pas été fait, que je sache; et je le crois même impossible 

 à faire dans l'ignorance où l'on est de la loi qui régit le mélange de l'air 

 ambiant avec celui qui forme le courant ascendant, ou, ce qui revient au 

 même, dans l'ignorance où l'on est de la loi du refroidissement de ce 

 courant à mesure qu'il s'élève. 



* On peut toutefois arriver à quelques résultats certains qui sont loin de 

 paraître conduire à la conclusion que les globules sont vésiculaires. Ainsi 

 l'on trouve que pour tenir en équilibre un globule plein de la dimension 

 des plus gros globules observés par Kœmtz dans les nuages, c'est-à-dire de 

 o mm ,o35 de diamètre, il suffit que le courant ascendant résulte d'une diffé- 

 rence de pression mesurée par une colonne de mercure de ^— de milli- 

 mètre de hauteur : quantité dix fois plus petite au moins que la limite de 

 précision des observations barométriques les plus exactes. On trouve que, 

 si le liquide est à la température de 70 degrés et l'air ambiant à o degré et 

 à la pression de o m ,76o, la température du mélange d'air et de vapeur qui 

 forme le courant ascendant sera, dans le voisinage de la surface du liquide, 

 de 67°,o3, et son poids de o k ,852i82 par mètre cube; et qu'avec cette 

 densité, il suffit que la vitesse du courant soit de i ro ,oa3 par seconde pour 

 maintenir le globule eu équilibre. En sorte que, si la composition et par 



