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 » Au chapitre III, je développe explicitement toutes les équations du 

 groupe (G2), puis au chapitre IV, en invoquant cette expérience de M. Re- 

 gnault qui consiste à faire communiquer tout à coup une capacité pleine 

 d'air avec une capacité vide et à constater que la température ne change 

 pas, je me trouve obligé de faire 



ce qui me fait trouver 



b = a — kC = a{i ~ n) = const. 



Je dois faire en même temps, d'après M. Regnault, 



a = 0,^375. 



J'annonce que plus loin, au chapitre VI, dans la théorie spéciale de la 

 vapeur d'eau, les seules expériences de M. Regnault me feront trouver 



-^ = 434588. 



<> En admettant actuellement au chapitre IV cette valeur de 7» je trouve 



6=:fl(i — n) = 0,1702, «= 0,28338 et 7=1,3954. 



» On sait que, d'après les expériences de M. Dulong, de MM. Clément 

 et Desormes, et d'après la théorie du son de Laplace, le rapport àe a k b sl 

 été trouvé respectivement de 



1,421.- -, 1,354- • -5 1,4255. 



» On sait aussi que la valeur de 7 , que jë trouve égale à 434,88, a été 



évaluée par M. Joule à 424- Ces comparaisons m'ayant paru militer puis- 

 samment en faveur de l'exactitude de ma théorie, je me suis donné la peine 

 de la développer en ontier pour de l'air et pour de la vapeur d'eau. 



» Pour une masse d'air, on a le long d'une courbe de l'espèce <^, c'est-à» 

 dire dans une enveloppe non perméable à la chaleur 



et à une constante près, qu'il est généralement permis d'omettre, 



