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 ce qui fera trouver 60 calories seulement pour i mètre cube d'air à la pres- 

 sion d'une atmosphère, quelle que soit la température. 



» Au chapitre V, je développe les équations du groupe (Vj) de la théorie 

 des vapeurs. Je désigne par w le volume d'une masse liquide et par W le 

 volume d'une égale masse de vapeur à l'état de saturation. Je trouve que la 

 chaleur latente L doit dépendre de l'équation 



L = A(9„ + 0f (W-vv); 



o Je trouve encore que, en désignant par r la quantité de la chaleur qui 

 devra être fournie à une masse liquide de o à ï et par R la quantité de cha- 

 leur qui devra être fournie à une masse égale de vapeur saturée de o à f, il 

 est nécessaire qu'on ait 



R= r -h L — I 



J 60-ht 



J'établis ensuite les expressions de toutes les quantités qu'on aura besoin de 

 connaître dans la théorie des machines à vapeur. 



j> J'observe en terminant que si les précédentes expressions de R et de L 

 n'étaient pas d'accord avec les expériences des physiciens, on devrait, avant 

 de rejeter la théorie, chercher à compléter par un nouveau terme le second 

 membre de l'équation fondamentale 



dQ=zy{t)du — kpdv = ($„ + t)du — kpdv. 



Il Au chapitre VI, je me sers des expériences connues de M. Regnault sur 

 la vapeur d'eau pour mettre l'expression de L sous la forme 



y = (9o -(- 100) X F, 16590, 



puis en remplaçant, comme précédemment dans la théorie de l'air, la con- 

 stante ôo par 273, je trouve la valeur de -^ dont il a été question plus haut; 



je calcule les valeurs de W — w pour différentes valeurs de « ; je développe 

 encore l'expression de R, qui se réduit à 



^295^" R^,_,83a,.logord ^^ 



Les valeurs de R étant négatives A& t—o jusqu'à t = 522,73, il s'ensuit 

 qu'entre ces limites, de la vapeur saturée ne pourra être diminuée ou aug- 

 jnenté de volume sans que, dans le premier cas, il y ait surchauffe et que, 



