( 770 ) 

 » De ce double énoncé résulte que l'excès variable u de la température 

 de l'instrument sur celle de l'enceinte est, au bout du temps t, donné 



Dans le premier cas par u = A(i — e'"'). 

 Dans le deuxième cas par « =: \e~". 



A et c sont des constantes connues identiques dans les deux périodes. 



» Quant à la pile, j'ai établi deux propositions analogues. En tenant 

 compte du rayonnement vers les corps environnants, de la perte par l'air et 

 de la propagation de la chaleur dans les barreaux, l'excès de température 

 de la face antérieure sur celle dé l'enceinte est donné au bout du temps t, 

 pendant réchauffement, par la relation 



pendant le relroidissement, par la relation 

 (4) a= %^i/t- 



y'W— 



V '^ 



» Q désigne la quantité de chaleur venant de la source qui tombe sur 

 l'unité de surface et est absorbée par elle; 



» « la section du barreau, k' sa conductibilité intérieure, p son périmètre, 

 7 sa conductibilité extérieure latérale, y' la conductibilité extérieure de la 

 face antérieure; 



}> ^t une fonction qui est la même pour les deux périodes et ne dépend 



que du temps et du rapport -^- Les lettres setd indiquant la chaleur spé- 

 cifique et la densité du barreau. Une valeur approchée de i|j< est e~'^'. 



» Par suite l'intensité du courant progressivement croissant, qui prend 

 naissance lorsqu'on échauffe l'un des systèmes de soudure, est représentée 

 au bout du temps t par une expression de la forme I' = M'(i — e~*'). M' étant 

 une constante proportionnelle à Q. (Voir les recherches de M. Becquerel.) 



M Mouvements de l'aiguille. —J'ai déterminé le mouvement de l'aiguille, en 

 tenant compte du courant, de l'action de la terre sur le système astatique, 

 de la force retardatrice du cuivre, et, si cela est nécessaire, de la résistance 

 de l'air et de la torsion du fil. L'équalion différentielle de ce mouvement se 



