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 aperçoit des cercles qui représentent à partir du centre des franges de rang 

 — I , — 2, — 3," ..., le centre lui-même étant la frange centrale ou la frange 

 de rang zéro. A mesure que l'axe s'incline, les cercles se dilatent tout en 

 s'allongeant davantage dans le sens de la section principale, et prenant ainsi 

 la forme d'ellipses qui ont toutes le même centre et sont semblables entre 

 elles; en même temps de nouvelles ellipses de rang o, + i, -+- 2, ..., sem- 

 blent sortir successivement du centre. Enfin tout le système des franges se 

 déplace avec son centre dans le sens de la section principale, en suivant 

 la projection de la partie de l'axe optique située du côté de la lumière trans- 

 mise. Le cristal est supposé orienté de telle sorte que le déplacement ait lieu 

 vers la gauche de l'observateur. L'allongement du grand axe et le déplace- 

 ment du centre tendent en même temps vers l'infini ; cependant les som- 

 mets de droite des ellipses restent à une distance finie et ne subissent 

 qu'une déviation vers la gauche, tandis que les sommets de gauche s'éloi- 

 gnent à l'infini. Cette limite est atteinte lorsque l'axe optique a pris une in- 

 clinaison déterminée, qui dépend uniquement des indices principaux du 

 cristal, et nullement de son épaisseur; elle est de 56 degrés environ pour le 

 quartz, et de 45 degrés pour le spath. Les ellipses passent alors à l'état de 

 paraboles qui sont identiques dans leurs formes et équidistantes entre elles. 

 Elles sont disposées de droite à gauche suivant une série qui commence par 

 une frange de rang négatif — n et finit par une autre de rang positif + n, 

 le nombre n n'ayant d'autres limites que celle que lui imposent les condi- 

 tions physiques de l'interférence; la frange centrale, terme moyen de la sé- 

 rie, se trouve àunedistance déterminée vers la gauche du centre du champ. 

 » Lorsque l'axe optique continue à s'incliner, les paraboles se transfor- 

 ment en branches hyperboliques dont l'axe transverse est dirigé suivant la 

 section principale dont les branches complémentaires finissent par appa- 

 raître vers la droite. Les hyperboles ont toutes un même centre qui se rap- 

 proche graduellement de l'infini et vient coïncider avec le centre du champ 

 lorsque l'axe optique est parallèle à la surface du cristal; elles sont aussi 

 semblables entre elles, et par suite elles ont les mêmes asymptotes dont 

 l'angle, d'abord nul, augmente peu à peu et finit par atteindre une valeur 

 approchée de go degrés. Enfin les axes parallèles à la section principale 

 sont d'abord tous réels et infinis; à mesure que l'axe optique s'incline, ils 

 diminuent en valeur absolue, deviennent nuls, puis imaginaires ; les hyper- 

 boles commencent donc par être directes, et leurs branches se rapprochent 

 successivement du centre, se réduisent aux asymptotes et passent ensuite 

 dans l'angle supplémentaire à l'état d'hyperboles inverses. 



