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« Ils éprouvent en pénétrant dans le cristal la réfraction conique inté- 

 rieure, et en s'épanouissant ainsi sur la nappe superficielle d'un cône, ils 

 cessent d'être compris dans le plan réfringent. 



» Si donc Je cristal est limité par deux surfaces parallèles, ces rayons as- 

 sortiront, parallèlement à leur direction d'incidence primitive, en formant 

 un cylindre émergent à base hyperbolique. 



» Cette hyperbole est en même temps la base du faisceau conique inté- 

 rieur incident, et du faisceau cylindrique extérieur émergent; elle est con- 

 centrique aux deux iris, et a pour asymptotes la direction de l'un des axes 

 optiques proprement dits, et la direction de l'un des axes optiques secon- 

 daires [axes de réfraction uniradiale intérieure, conique extérieure}. 



» Ce n'est pas tout^encore : 



» Des groupes particuliers de rayons, dont les points d'incidence sont 

 extérieurs aux deux iris, en dehors par conséquent du lieu des réfractions 

 limites, et dans le champ généralement réservé à la réflexion totale, échap- 

 pent cependant à cette réflexion, et n'éprouvent en réalité que la réfraction 

 limite. 



» Ces rayons forment autour des axes optiques secondaires des cônes de 

 révolution; ils tombent ainsi sur le plan réfringent sous des incidences 

 très-diverses , mais toutes convenables à la réfraction conique extérieure et 

 uniradiale intérieure; ils pénètrent donc dans le cristal pour y prendre 

 cette direction uniradiale, sans sortir du plan réfringent. 



j> Le lieu géométrique des points où chacun de ces groupes de rayons 

 exceptionnels rencontre le plan réfringent, est une hyperbole concentrique 

 aux deux iris, tangente à ces deux courbes, et dont le diamètre principal 

 réel est parallèle à un axe optique secondaire. Les lieux géométriques de 

 ses points de contact avec les deux iris sont d'ailleurs les deux génératrices 

 d'intersection du plan réfringent avec la surface conique que forment, à 

 l'intérieur du cristal, les directions de propagation normale, en nombre 

 infini, correspondantes à la direction uniradiale du rayon réfracté. 



» Les deux iris de réfraction limite seront, dans toutes les circonstances 

 que nous venons,.d'examiner, d'autant plus séparés que les trois indices du 

 milieu biréfringent seront plus inégaux. Une propriété spéciale servira en- 

 core à les caractériser, et aidera l'observateur à les démêler lorsqu'ils seront 

 presque superposés et paraîtront confondus. 



» Chacun de ces iris est, comme on l'a dit, un lieu géométrique des 

 points où commence la réfraction limite, pour la portion de lumière inci- 



