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lui-même : mais ou ne s'est guère occupé de déterminer par l'expérience 

 les lois précises des phénomènes (i). 



j) La recherche de ces lois est l'objet du travail dont je soumets au- 

 jourd'hui la première partie au jugement de l'Académie. 



» Cette recherche peut sembler, au premier abord, beaucoup plus com- 

 pliquée que celle des propriétés optiques naturelles des corps transparents. 

 En effet, lorsqu'un fragment d'une substance transparente est soumis à 

 l'action magnétique, lorsqu'il est placé, par exemple, entre les deux bran- 

 ches d'un électro-aimant de M. Ruhmkorff, les divers points de ce frag- 

 ment ne peuvent être considérés en général comme soumis à des influen- 

 ces égales de la part de l'électro-aimant ; les propriétés optiques doivent 

 donc varier d'un point à l'autre de la masse, et l'observation ne constate 

 que l'effet résultant d'un ensemble d'actions inégales. 



» Pour faire disparaître cet inconvénient et rapprocher les conditions 

 des expériences des conditions habituelles de toutes les recherches op- 

 tiques , il a suffi de terniiner les deux branches de l'électro-aimant de 

 M. Ruhmkorff par des armatures en fer doux à surface très-large (2). 

 Lorsque la distance qui sépare les surfaces terminales de ces deux armatu- 

 res n'est ni trop grande ni trop petite (3), l'espace intermédiaire constitue 

 ce que M. Faraday appelle un champ magnétique d'égale intensité ; en 

 d'autres termes, une molécule de fluide magnétique placée partout où 

 l'on voudra dans cet espace, excepté au voisinage de ses limites, sera sol- 

 licitée par un système de forces dont la résultante variera très-peu, soit en 

 grandeur, soit en direction. Pour abréger le discours, j'appellerai cette ré- 

 sultante force magnétique. De même on peut reconnaître que les pro- 

 priétés optiques développées dans un fragment de substance" transparente 

 introduit dans cet espace, sont presque entièrement indépendantes de la 

 position du fragment, pourvu qu'il ne soit pas trop voisin des limites. A 

 cet effet, on place le fragment dont il s'agit sur le trajet du faisceau de lu- 



(i) Sans faire ici l'historique de la question, qui ne peut trouver place dans ce court 

 extrait, il me suffira de rappeler les expériences de MM. Pouillet, Edmond Becquerel, 

 Matteucci, Bertin, Wiedemann et Edlund , et les recherches théoriques récemment publiées 

 par M. Codazza. 



(2) C'étaient des cylindres en fer doux de 5o millimètres de hauteur sur i4o millimètres 

 de diamètre, percés en leur centre d'un canal étroit, afin de livrer passage à la lumière. On 

 les vissait aux extrémités de l'électro-aimant. 



(3) Lorsqu'elle est comprise , par exemple , entre 40 et 90 millimètres. 



