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soit qu'elle soit ou non cristallisée, oscilleront dans le même temps, quel 

 que soit leur poids. Ce n'est qu'à des différences dans l'arrangement cris- 

 tallin semblables à celles sur lesquelles M. Matteucci a porté l'attention, et 

 non pas à des différences de poids, qu'il faut attribuer les variations qu'il a 

 observées dans les périodes d'oscillations de diverses aiguilles cristallisées 

 de même longueur. 



» Les limites de la longueur d'une aiguille non cristalline oscillant au- 

 tour du centre d'un champ magnétique en deçà desquelles on peut appli- 

 quer les résultats précédents avec ime suffisante approximation, dépendent 

 des dimensions et de la forme de l'aimant, et en particulier de la disposition 

 de ses pôles. On peut observer qu'une aiguille paramagnétique d'une trop 

 grande longueur oscillera certainement plus rapidement que la théorie ne 

 l'indique, et qu'une aiguille diamagnétique oscillera probablement d'au- 

 tant plus lentement que sa longueur sera plus grande, si sa longueur est 

 telle que les équations précédentes ne puissent représenter ses mouvements 

 avec une rigueur suffisante. 



" La détermination des mouvements de barres cristallines ou de masses 

 d'une forme quelconque, dans les circonstances indiquées par M. Mat- 

 teucci, peut s'effectuer sans difficulté en appliquant la théorie de l'induc- 

 tion magnétique dans les corps cristallins, dont les développements mathé- 

 matiques ont été soumis, en 1 85o, à l'Association britannique à Edimbourg, 

 et qui a été publiée depuis dans le Philosophical Magazine. On trouvera dans 

 ce Mémoire (i), et dans ceux que j'ai cités plus haut, la preuve que les phé- 

 nomènes de direction que présente le bismuth cristallisé placé entre les 

 pôles d'un aimant, et observés par M. Matteucci, trouvent leur parfaite expli- 

 cation dans la tendance que possèdent les molécules à se porter des points où 

 l'intensité magnétique est la plus grande vers ceux où elle est la plus faible, 

 et cela indépendamment de la direction de la force (Faraday) combinée 

 avec la tendance directrice qui dépend de ce dernier élément, et qui, ainsi 

 que l'indique la théorie, résulte d'une inégalité du pouvoir inductif dans les 

 diverses directions d'un cristal. 



» J'ai lieu d'espérer que les raisonnements et les développements contenus 

 dans ces Mémoires paraîtront suffisants pour m'autoriser à exprimer une 

 opinion contraire à celle que M. Matteucci a avancée relativement aux phé- 

 nomènes remarquables qu'il a observés. 



(i) Sur la théorie de l'induction magnétique dans les substances cristallisées et non cristal- 

 lisées, Philosophical Magazine; mars i85i. 



