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peu inférieur à. y—j ; cette influence mutuelle est ici la cause de phéno- 

 mènes très-remarquables, surtout quand on fait les observations sur des 

 masses allongées. La Note ci-après se rapporte à cette partie du sujet et 

 aux expériences dont elle a été l'objet. J'ajouterai ici la description d'une 

 expérience analogue à celle que fit M. .Matteucci avec des cubes de bis- 

 muth cristallisé, fixés au bout d'une aiguille de sulfate de- chaux dont les 

 clivages plans étaient perpendiculaires à la longueur : dans la position d'é- 

 quilibre stable, ces cubes étaient aussi rapprochés que possible des pùles de 

 l'aimant. Fixez deux fines aiguilles de fer doux aux deux bouts d'une tige 

 droite en bois (ou toute autre substance non sensiblement magnétique) et 

 perpendiculairement à cette tige, suspendue par un fil au centre du champ 

 magnétique, entre les deux pôles, et équilibrée de manière à ce que le plan 

 des aiguilles de fer soit horizontal. Si la tige en bois n'est pas trop longue, 

 elle se placera perpendiculairement à la ligne des pôles, c'est-à-dire que les 

 aiguilles de fer doux, pour être en équilibre stable, devront être aussi loin 

 que possible des pôles de l'aimant. Cette expérience peut être faite avec 

 facilité, au moyen d'un simple aimant d'acier en fer à cheval. Le résultat 

 observé est dîi à la tendance qu'a chacune des deux aiguilles de fer doux, 

 en vertu des actions mutuelles de ses différentes parties, à se placer parallè- 

 lement à la direction des forces. Le résultat de M. Matteucci doit être 

 attribué à la tendance que possède chaque cube de bismuth, en vertu de sa 

 structure cristalline, à placer son plan de clivage perpendiculairement à la 

 direction de la force. » 



Note. — De l'équilibre des masses allongées de substances ferromagnétiques dans des champs 

 de force magnétique constante et variable. 



Le fait, découvert d'abord expérimentalement par Gilbert, qu'une barre de fer doux, fixée 

 à son centre de gravité dans un champ magnétique uniforme, se place parallèlement à la direction 

 des forces, n'est pas suffisamment expliqué quand on l'attribue uniquement à la vertu induc- 

 tive que possède le fer doux de se transformer momentanément en un aimant semblable à un 

 aimant permanent dans sa position d'équilibre stable. Car la même explication devrait s'appli- 

 quer à une rangée de sphères de fer doux assemblées à l'aide de joints non magnétiques; 

 cependant un tel assemblage ne présenterait point de phénomène de direction (puisqu'au- 

 cune des sphères partielles ne recevrait l'action d'une force ou d'un couple résultant magné- 

 ti(jues), à moins que les sphères n'agissent les unes sur les autres, et qu'il ne se produise ainsi 

 des changements dans leur état magnétique. Il faut donc admettre qu'il s'opère des actions 

 mutuelles dans les différentes parties d'une rangée de sphères ou de cubes, ou simplement 

 dans une barre, si l'on veut arriver à la vraie théorie des phénomènes de direction. 



L'auteur de cette communication , à l'aide de raisonnements de mécanique élémentaire 



