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spectre prismatique et la manière extraordinaire de la disposition en bandes 

 de ces rayons composés, lorsque les bords fléchissants sont placés vertica- 

 lement à l'axe du prisme. Puis on a montré que la plus grande largeur des 

 bandes diverses n'est pas explicable par la plus grande étendue de l'action 

 des corps fléchissants, mais que d'autres hypothèses doivent être apportées, 

 et que, probablement, l'action à distance égale est différente dans les 

 différents rayons, et que l'équation exponentielle doit être 



pour l'influence de la flexion x = distance des rayons au corps, et z = dis- 

 tance du commencement du spectre le long de son axe. 



» La plus grande largeur de la partie rouge du spectre prismatique, sur- 

 tout dans certaines inclinaisons du prisme, mérite un examen plus appro- 

 fondi. 



» Les observations newtoniennes des intervalles noirs des bandes par 

 lumière blanche, doivent aussi être plus exactement vérifiées. Car, en répé- 

 tant l'expérience avec les mêmes distances, proportions, grandeurs, en tout 

 point, et recevant les bandes sur un verre dépoli, le rouge de l'une se fond 

 dans le violet de la bande voisine, et ce qui tout d'abord avait paru inter- 

 valle noir, n'est que la teinte plus foncée du violet mêlé avec le rouge. 



» En adoptant la théorie newtonienne, que la plus grande largeur des 

 rayons moins réfrangibles vient de ce que l'action des corps s'étend plus 

 loin sur ces rayons, on n'a aucune explication du spectre de flexion, c'est-à- 

 dire la bande colorée formée par la lumière blanche ; car ne fût-ce pour la 

 plus grande flexion de ces rayons, rien n'arriverait qui convienne aux phé- 

 nomènes. Il y aurait une bande qui n'aurait que la partie rouge pure et sans 

 mélange des autres couleurs, tandis que les autres parties de la bande 

 seraient des diverses couleurs mêlées ensemble, et la partie qui devait être 

 violette, serait de toutes les couleurs, ou blanche, contre tous les phéno- 

 mènes. La différente flexion, au contraire, explique parfaitement les couleurs 

 des bandes. 



» Le Mémoire a ensuite donné une démonstration, que l'interférence ne 

 peut pas produire les phénomènes ; car une équation doit résulter de la 

 raison inverse des longueurs des rayons interférents de cette forme 



i 

 J = 



[ y^' -+- x 1 — sic? + ( c -+- x y j" 



