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 ve relative x de l'exponentielle e m " ri , et par le facteur i =n 2i?, y 



r ma 8 * 



sera, en gnral, trs-peu diffrent de l'unit. En remplaant ce dernier 

 facteur par l'unit, on n'aura gnralement craindre que des erreurs insen- 

 sibles, et l'on simplifiera notablement les calculs. 



En partant de ces principes, on trouvera, pour exprimer l'quilibre 

 et les mouvements vibratoires des corps solides, des quations qui ne pour- 

 ront devenir homognes et isotropes, sans acqurir prcisment la forme 

 de celles que j'ai obtenues dans la thorie de la lumire. Par suite, si l'on 

 nomme 



les valeurs moyennes des dplacements infiniment petits d'un atome me- 

 surs au bout du temps t, paralllement trois axes rectangulaires des ce, 

 j, z, les mouvements vibratoires d'un cristal isotrope seront reprsents, 

 dans le cas le plus gnral, par trois quations de la forme 



(D??=? + FD x v + G(T> Z - D r ), 



(0 p ( 1 1 ,=y, + J FD /U +G(D x -D ?), 



( DJ = : E + Fb t v '+ G(p y - Di), 



v tant la dilatation du volume, dtermine par l'quation 

 et E, F, G, tant des fonctions entires de la somme 



Di + d; + Bl . 



Pour que les formules (i) se rduisent des quations homognes et du 

 second ordre, il est ncessaire que G s'vanouisse, et qu'en outre les fonc- 

 tions E, F soient de la forme 



E = h(Bl + D' r + Bi), F =ff, 



h, //tant des quantits constantes. Alors, la place des formules (i), on 

 obtient les suivantes : 



(3) 



