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l'azimut d'un rayon simple et compltement polaris tait dvi par la 

 plaque de cristal de roche, tantt droite, tantt gauche, le sens de la 

 rotation lant dtermin par la nature spciale de la plaque employe. Il 

 reconnut encore que l'angle de rotation tait proportionnel l'paisseur de 

 la plaque, mais variable avec la rfrangibilit, et rciproquement propor- 

 tionnel, pour des rayons de rfrangibilits diverses, aux carrs des longueurs 

 d'ondulation. Il restait donner une explication du phnomne. Une ide 

 heureuse et neuve s'offrit au gnie de Fresnel. Il trouva que, pour rendre 

 compte de l'exprience, il suffisait d'attribuer la plaque de cristal de roche 

 le pouvoir de dcomposer le rayon incident en deux autres rayons polariss 

 circulairement, mais en sens contraires, et propags avec des vitesses in- 

 gales. Effectivement, la superposition de deux semblables rayons reproduit 

 chaque instant un rayon dou de la polarisation rectiligne, mais polaris 

 suivant une droite mobile qui tourne autour du rayon en dcrivant un angle 

 proportionnel au chemin parcouru. 



' Lorsque la plaque de cristal de roche est termine par des faces non 

 plus perpendiculaires, mais parallles l'axe optique, le phnomne que 

 nous venons de rappeler disparat, du moins sous l'incidence perpendicu- 

 laire; mais il reparat peu peu sous des incidences obliques, ou bien en- 

 core, quand les faces qui terminent la plaque sont inclines sur l'axe. Pour 

 expliquer ces faits, M. Airy a gnralis l'hypothse admise par Fresnel, et 

 suppos que le cristal de roche dcompose un rayon dou de la polarisa- 

 tion rectiligne, mais oblique l'gard de l'axe du cristal, en deux rayons 

 dous de la polarisation elliptique, mais propags avec des vitesses ingales, 

 dans lesquels les atomes d'ther dcrivent deux ellipses semblables entre 

 elles, les grands axes de ces ellipses tant perpendiculaires l'un l'autre , et 

 l'un de ces grands axes tant perpendiculaire l'axe optique. I^a superpo- 

 sition de ces deux derniers rayons reproduit chaque instant un nouveau 

 rayon polaris elliptiquement , dont il suffit de reconnatre les lments 

 |)Our tre en tat de dterminer la diffrence entre les phases des deux 

 rayons composants, et le rapport entre les deux axes de l'ellipse correspon- 

 dante chacun d'eux. M. Airy a d'ailleurs suffisamment justifi son hypo- 

 thse, l'aide d'expriences dont les rsultats se sont accords avec elle. 



Quant la loi suivant laquelle les deux paramtres qui dterminent la 

 nature du rayon rsultant varient avec linclinaison de ce rayon par rapport 

 l'axe optique du cristal, elle a t d'abord recherche par M. Mac-Culagh. 

 Cet auteur a reconnu que, pour obtenir la loi nonce par M. Biot, il 



