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deviendront, par rapport ceiui-ci, ce qu'on peut appeler des atomes 

 conjugus. 



" Cela pos, on tablira sans peine la proposition suivante : 



" i" Thorme. Si l'on imprime un systme rticulaire d'atomes des 

 vibrations transversales et perpendiculaires un axe fixe, qui constituent 

 un mouvement par ondes planes, non-seulement le dplacement d'un atome 

 variera gnralement quand on passera de cet atome l'un quelconque de 

 deux atomes conjugus , mais, de plus, les variations du dplacement corres- 

 pondantes aux deux atomes conjugus formeront une somme t^uivalente, 

 au signe prs, au double produit du dplacement du premier atome par le 

 sinus verse de la variation de la pbase. .+i!( i/.,4 ..ha><; 



" De ce premier thorme combin avec le principe de d'Alembert, on 

 dduit immdiatement cette autre proposition : 



2* Thorme. Un mouvement vibratoire infiniment petit vibrations 

 transversales et par ondes planes, est du nombre de ceux que peut acqurir 

 un systme rticulaire d'atomes sollicits par des forces d'attraction ou de 

 rpulsion mutuelle et situs gales distances les uns des autres sur trois 

 systmes de droites parallles trois axes rectangulaires. 



Ce second thorme suffit pour tablir la lgitimit de Thypothse des 

 vibrations transversales de l'ther dans les rayons lumineux. 



>> Eufin, dans un mouvement vibrations transversales du systme rticu- 

 laire, la force capable de produire le mouvement observ de cbaqueatome se 

 rduit, au signe prs, au produit du dplacement de cet atome par le carr 

 du coefficient du temps dans la phase; et si la rsultante des actions exerces 

 sur ce premier atome par deux atomes conjugus est projete sur la direc- 

 tion du dplacement, la projection sera proportionnelle, d'une part, au 

 dplacement du premier atome, d'autre part, au sinus verse de la variation 

 que subit la phase dans le passage du premier atome l'un des deux autres ; 

 d'ailleurs, cette variation crot proportionnellement au coefficient de l'abscisse 

 dans la phase. Donc, en vertu du principe de d'Alembert, le coefficient du 

 temps et le coefficient de l'abscisse dans la phase sont lis entre eux par une 

 quation qui fait dpendre la dure des vibrations atomiques de la longueui 

 d'ondulation. Cette quation est prcisment celle qui renferme la thorie du 

 phnomne de la dispersion, et qui fait connatre les lois de ce phnori^ne., , 



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