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se composera de deux parties, l'une proportionnelle , l'autre . On 

 pourra d'ailleurs calculer sparment ces deux parties, en supposant d'abord 

 = o, puis ensuite = o; ce qui revient substituer successivement au 

 rayon incident les deux rayons qui, tant superposs l'un l'autre, le re- 

 produisent, et qui sont polariss reclilignement, l'un perpendiculairement 

 au plan d'incidence , l'autre dans ce mme plan. 



Adoptons cette marche, et supposons d'abord le rayon incident pola- 

 ris dans un plan perpendiculaire au plan d'incidence. Alors, les vibrations 

 atomiques tant renfermes dans le plan d'incidence, on aura = o. Par 

 suite, on pourra supposer = o, et les formules (i) , (g) donneront 



(II) ?,= ?'+?", ( + ') ' +( + M") "=0, 



puis on conclura de ces dernires, jointes aux quations (lo), 

 " ' , 2 a 8 i 



, , ' a u" u' u" lS'lu-\-u")+V"(u + u') 

 12) { 



' 2 fi 8,1 



" \'{u+u") + \"{u + u')' 



Supposons, en second lieu, que le rayon incident soit polaris dans 

 le plan d'incidence. Alors, les vibrations atomiques tant perpendiculaires 

 ce plan , on aura = o. Par suite, on pourra supposer k = o, et les for- 

 mules (7), (10) donneront 



(i3) k~^, = i{k'^'-k""), U'' = U"", 



puis on conclura de ces dernires, jointes aux quations (g), 



j^ _ ?^ _ i, _ 2 



U" - U' - i" k' - U" ( -H ' ) + U' ( -f- u" ) 



(.4) { r^'-j'' 



~ U" (m ' ) -t- U'(m m") 



' Les formules (la) et(i4) suffisent pour dterminer les lois de la r- 

 flexion et de la rfraction opres par la surface d'un corps transparent et 

 isophane. En vertu de ces formules, les lois spciales de la rflexion seront 

 fournies , si le rayon incident est polaris dans un plan perpendiculaire au 

 plan d'incidence , par les deux quations 



