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si l'on suppose, comme on peut le faire, les signes de ct^^, b^, c choisis 

 de manire que l'on ait 



(4) S{ab,c)=y. 



EnBn si la direction indique par les angles dont les cosinus sont a, ^, c, 

 est celle de la normale mene la surface du cristal et prolonge partir de 

 cette surface dans l'intrieur du cristal, on conclura de ce qui prcde que 

 l'on a sensiblement 



/5^ ()_f) _(?)_, \) _\1J \t) 

 par consquent 



W j = 1, j-, =-i. 



Cela pos, les valeurs des coefficients trs- petits dsignes par 1, p. \, v 

 dans le prcdent Mmoire se rduiront trs-peu prs celles que dter- 

 mineront les formules 



(7) X = 



I I 



(8) ^ 1= _ . J-- 



(9) 



ailc -+- hve -t- CW' k^, l(e 



+ fc,>l.-t-C,^g 



-h brie -l-ce 



et l'on devra d'ailleurs, dans les diverses formules de ce Mmoire, substi- 

 tuer partout la lettre v le produit k sin t. Faisons voir maintenant comment 

 on peut rduire les seconds membres des formules (7), (8), (9) des fonctions 

 de l'angle d'incidence t, et des neuf quantits a, h, c, a', L', c\ a", //, c", 

 dont six pourront tre limines en vertu des quations (i). 



>' Supposons un moment que le rayon caractris par l'exponentielle 



gUX -i- Vf + WZ SI 



et par les dplacements symboliques , >5, , se progage non plus dans 

 l'air, mais dans le cristal donn. Les quations diffrentielles des mouvements 

 infiniment petits de l'ther fourniront, entre ces dplacements symboliques, 



