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gegenseitig Wasser mittheilen zu ko'nnen, dass die intertagmatischen 

 Kaume selbst Wasser fiihren. 



Die Unfahigkeit, auch gewisser sonst leicht diOsmirender Korper, 

 Niederschlagsmembranen zu durchwandern , kann iiber die geringe 

 Weite der intertagmatischen Raume keinen Zweifel lassen, es fragt sich 

 aber, ob diese Kiiurae ibrer ganzen Ausdehnung nacb durch von den 

 Tagmen ansgehende Anziehungskrafte beherrscbt werden. 



Wie Poiseulle folgerte , Wilhelmy l i experimentell bewies, 

 entsteht auf der Oberflache eines in adharirende Flttssigkeit taucbenden 

 festen Korpers eine verdichtete, als Function des Abstandes von dem 

 Korper veranderliche Schicht 2 ). Eine solcbe wird sich auch um ein 

 Tagma bilden mtissen, sofern die Flussigkeit adbiirirt und dieses kann 

 ja bei benetzt werdenden Niederschlagen nicht bezweifelt werden. 

 Der Radius der Wirkungssphare fur die vom festen Korper ausgehende 

 Anziehungskraft wurde schon von Plateau, dann aber direct von 

 Quincke 3 ) zu ermitteln gesucht und von beiden im Mittel zu etwa 

 55 Milliontel eines Millimeters bestimmt. So gering diese Grosse auch 

 absoiut genommen, so ist sie doch mit Riicksicht auf Moleciile und Mo- 

 Iccularzwischenraume erheblich genug, auch dann. wenn dieselbe nocb 

 geringer sein sollte. 



Selbst bei nur geringer Verdichtung in der veranderlichen Schicht 

 miisgen doch, wegen der schwierigen Zusammendiiickbarkeit der Fliis- 

 sigkeiten, gewaltige Molecularkrafte in Wirksamkeit getreten sein. Es 

 ist auch nicht daran zu zweifeln, dass die Verschiebbarkeit der Wasser- 

 theilchen in der veranderten Schicht sehr herabgesetzt ist und uament- 

 lich wird MassenbeAvegung durch Druck nieht sogleich hervorgerufen 

 werden. Das ist ja auch, wie Poiseulle 4 ) begrlindete, in Capillaren 

 der Fall, in welchen eine ruhende Wandschicht des fliissigen Mediums 

 den Canal bildet, in dem die Flussigkeit strb'mt. Vollkommen ruheud 

 ist natlirlich diese verdichtete Wandschicht nicht, ein eiuseitiger Uruck 

 muss auch in ihr eine Fortbewegung von Flussigkeit nach der Seite 

 des geringeren Widerstandes bewirken, aber innerhalb gewisser Druck- 

 grenzen wird nicht eine Massenstrb'mung, sondern eine Fortbewegung 

 wie tiberhaupt in eineT durch Molecularkrafte gebuudeuen Flussigkeit, 



1) Poggendorff's Annalen, 1864, Bd. 122, p. 12. 



2) In wie weit hier die bestimmenden Krafte als von der Flache oder der 

 Masse des Korpers ausgehend zu betrachten sind, iat eine Frage, die wir auf sich 

 beruhen lassen konnen. 



3) Poggendorff's Annalen, 1869, Bd. 137, p. 102. 



4) Anual. d. China, et d. Physique 1843, III. ser., Bd. VII, p. 50. 



