DIOPTRIQUE OCULAIRE. 



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à se former plus en arrière, mais toujours en avant de la rétinule. Nous allons du reste 

 voir qu'une (peut-être même deux) image pareille renversée se forme réellement sur 

 le vivant, moyennant la réfraction dans la cornéule et dans le cône cristallin, mais 

 toujours en avant du plan rétinien sensible. L'excitation rétinienne n'a pas lieu à son 

 niveau, mais plus en arrière, au niveau d'une autre image droite qui se forme dans la 

 rétine. L'image renversée, due ci la cornéule seule, n'a en quelque sorte pas plus de 

 signification au point de vue de la vision que les images catoptriques de rœil humain. 

 La question a été soumise par S. Exner à de nombreuses expériences, que nous allons 

 analyser, et dont la conclusion globale est que la théorie de Mueller doit être maintenue, 

 bien qu'avec certaines modifications. 



69. Introduction physique à la dioptrique de l'œil composé. — Soit ahcd (fig. 7o), un 

 cylindre dont l'indice de réfraction a une valeur maximale dans l'axe x]i, d'oi^i il va en 

 diminuant vers la phériphérie. On peut donc envisager ce cylindre comme composé de 

 couches concentriques autour de l'axe, à indices diminuant vers la phériphérie. Un 

 rayon lumineux xn, parti d'un point x de l'axe, 

 pénètre dans le cylindre et arrive contre une 

 ligne de séparation a'b' entre deux couches dont 

 l'externe est moins réfringente. Ce rayon s'écar- 

 tera donc de la normale. Il sera successive- 

 ment réfracté aux diverses surfaces de sépara- 

 tion, et en somme il suit une ligne courbe, se 

 rapproche de nouveau de l'axe, puis sort du 

 cylindre et va couper l'axe en y. 



Si le cylindre est symétrique, le point y 

 sera le point de concours de tous les rayons émis par x : ce sera le conjugué de x. 

 Pour que cela soit, il faut toutefois que l'indice décroisse d'une façon spéciale depuis 

 l'axe jusqu'à la périphérie. — De même aussi il y aurait à considérer un foyer principal, 

 et des foyers images de points non situés sur l'axe — tout comme pour les lentilles. — Le 

 cylindre peut aussi être tellement long qu'il y a formation de plusieurs foyers successifs 

 des rayons émis par un point, chaque foyer devenant point lumineux pour le segment 



suivant. Dès lors, il se formera dans le cy- 

 lindre plusieurs images consécutives, chacune 

 étant l'objet lumineuxp our la suivante. 



Jusqu'ici donc, il y parallélisme complet 

 entre la réfraction dans les lentilles et celle 

 dans les « cylindres emboîtés «. 



En fait de ditïérences entre les deux cas, 

 Exner relève les deux suivantes, s'appliquant 

 chacune à une catégorie spéciale d'yeux à 

 facettes, 



a) Après réfraction dans une lentille, les 

 axes principaux secondaires (lignes tirées 

 des points lumineux d'un objet sur le cen- 

 tre optique) divergent. Au sortir du cylindre 

 emboîté, ces axes peuvent être parallèles. 

 Soit [abcd, fig. 76) un tel cylindre, dont le foyer 

 principal se trouve juste dans la seconde 

 surface terminale cd du cylindre. Soit aussi 

 un objet très éloigné, dont un point Y situé 

 sur l'axe, envoie un faisceau de rayons paral- 

 lèles (lignes pleines) qui forment foyer en y. 

 Les rayons partis d'un point Z de l'objet 

 (lignes pointillées) forment de même un foyer 

 en z, etsy est l'image renversée de ZY. Mais, 

 au sortir du cylindre, les rayons axiaux des deux cylindres lumineux sont et restent 

 parallèles avec l'axe du cylindre, et par conséquent suivent au loin la direction de cet axe. 

 b) Si (fig. 77) le foyer principal était au milieu du cylindre, les rayons homocentnques 



Fig 76. 



Fig. 77. 



