ÉLECTRICITÉ. 263 



leurs deux pôles. Le fil métallique est échauffé et la chaleur qui s'y dégage est proportion- 

 nelle à l'énergie électrique dépensée, comme dans le cas de la décharge d'un condensateur, 

 mais la libération de chaleur devient constante, en même temps que d'autres phéno- 

 mènes se produisent. Nous les étudierons ultérieurement, mais nous remarquons immé- 

 diatement que la différence de potentiel entre les deux pôles de la pile se maintient mal- 

 gré la présence du conducteur métallique qui les joint. C'est dans ces conditions qu'on 

 observe la dissolution énergique du zinc dans la pile. 



11 y a donc dans la pile une force de nature spéciale qui entretient la dilférence de 

 potentiel; on l'appelle : la force électromotrice ; on la mesure parla différence de poten- 

 tiel entre les pôles de la pile, et on la désigne par E. 



Le phénomène auquel est dû réchauffement permanent du conducteur est connu 

 sous le nom de courant électrique. Cette dénomination vient de l'idée ancienne des 

 masses électriques; on considère le phénomène comme dû au déplacement dans les con- 

 ducteurs des masses hypothétiques de Coulomb sans cesse mises en liberté aux pôles de la 

 pile. Nous avons assez dit, au commencement de cet article, les raisons pour lesquelles 

 nous ne croyons pas à l'existence de ces masses, pour ne pas insister davantage sur le 

 peu de probabilité d'une pareille théorie, dans le cas du courant électrique. Mais ajou- 

 tons ici encore que la théorie mathématique qui montre l'improbabilité de cette notion, 

 montre aussi que son usage est légitime dans la plupart des cas. Nous avons doncle droit 

 déconsidérer l'existence d'un flux électrique à travers le conducteur. Dans ces conditions, 

 soit Q la quantité d'électricité qui a passé à travers le conducteur; elle a subi une chute 

 de potentiel égale à la différence de potentiel aux deux bornes de la pile, ou d'après ce 

 que nous avons dit, à la force électromotrice Ë de celle-ci. L'énergie disponible est donc 

 alors QK. Si nous divisons ceci par le temps pendant lequel la libération d'énergie a eu 



lieu, nous avons la. puissance disponible du système. C'est donc -=r. Or nous venons de 



voir que E était une constante; si donc la puissance est constante, c'est que -=, est cons- 

 tant. Ce quotient s'appelle Y intensité du courant électrique. Cette quantité est la plus 

 essentielle à connaître^et à'mesurer dans toutes les applications électriques; on la désigne 

 par I, et alors la puissance disponible dans un courant d'intensité I et de force électro- 

 motrice E sera EL L'énergie dépensée dans le temps T sera ElT; elle sera proportion- 

 nelle à la quantité de chaleur dégagée dans le fil. 



Nous savons mesurer E par l'électromètre. Nous pouvons aussi mesurer la quantité 

 que nous venons de définir en produisant un courant intermittent au moyen de décharges 

 de condensateur répétées un grand nombre de fois par seconde; nous avons donc le 

 moyen de vérifier si d'autres phénomènes plus commodes ne nous permettront pas de 

 mesurer une intensité ainsi définie. Nous allons trouver la possibilité de le faire par les 

 phénomènes électromagnétiques. 



Expérience d'ŒRSTED. — Œrsted a montré que tout conducteur parcouru par un cou- 

 rant déviait une aiguille aimantée. Nous n'indiquerons pas comment un établit les lois de 

 ces actions, ni celle des actions des aimants sur les courants : nous les énoncerons : 



\° La force magnétique produite par un courant rectiligne sur un pôle d'aimant est 

 perpendiculaire à ce courant et telle qu'un observateur placé dans le courant les pieds 



vers le positif, la tête vers le négatif, ._. 



voit aller un pôle austral à sa gauche. 



2° Etant donné un courant circulaire, 

 et un petit aimant placé en son centre, 

 la force magnétique b sur chacun des 

 pôles est perpendiculaire au plan du 

 courant. Si donc nous plaçons le plan du 

 cercle dans le méridien magnétique, où Fig. 12C. 



la force magnétique est H, l'aiguille s'ar- 

 rêtera quand sa ligne de pôles sera orientée comme la résultante de H et f, c'est-à-dire 



f f 



quand on aura t g a = n" » ^^> ^^"^^ l'^^ a sera petit, a := ' La déviation tant qu'elle 



H H 



est petite, est proportionnelle à f. 



