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pur, et que l'intensité du champ magnétique du courant sera moindre. En outre, il y a 

 un retard normal à l'aimantation et à la désaimantation qui se produit même dans le fer 

 le plus doux. C'est ce qu'on nomme les phénomènes d'hystérésis. Nous ne pouvons entrer 

 dans leur détail, un peu délicat à exposer, et étudié surtout au point de vue industriel; 

 mais, quand on se sert de l'électro-aimant pour indiquer le commencement et la fin 

 d'un courant électrique, il faut tenir compte de tous ces phénomènes. C'est ce qui a été fait 

 dans le signal Deprez. Dans cet appareil, un tout petit électro-aimant attire un tout petit 

 contact en fer doux mobile autour d'un axe, et portant un petit style très léger. 



Un ressort maintient le fer doux avec une force convenable, tandis que sa distance 

 à l'armature est réglable au moyen d'un cône mû par une vis, et sur lequel appuie une 

 tige solidaire de l'armature de fer doux. Quand la vis fait avancer ou reculer le cône, elle 

 approche ou éloigne l'armature de l'électro-aimant; on peut donc régler ainsi la course 

 du contact d'une part et la force antagoniste de l'autre. Grâce à la légèreté extrême de 

 ces appareils, et à la force relativement grande du ressort antagoniste, le retour an zéro 

 quand le courant a cessé d'agir se fait excessivement vite, d'autant plus vite que le ressort 

 est plus tendu. On peut ainsi avoir des appareils qui reviennent au zéro en un millième 

 de seconde environ. On peut les employer pour enregistrer les vibrations d'un diapason 

 donnant jusqu'à 600 vibrations par seconde. 



Pour pouvoir y arriver, il faut que l'appareil ait un retour au zéro très rapide. On arrive 

 donc à ce résultat, paradoxal au premier abord, que, pour enregistrer des signaux extrê- 

 mement rapides, il faut tendre le ressort antagoniste, bien entendu en augmentant la 

 force électromotrice utilisée. 



Pour que le fonctionnement soit très bon, il faut aussi que le fer doux soit muni d'une 

 mince lame de caoutchouc qui empêche le contact direct des deux fers, et qui contribue 

 à renvoyer l'équipage mobile quand il arrive avec vitesse sur l'électro-aimant. 



Action des courants sur les courants. — Un courant produisant autour de lui un 

 champ magnétique attire ou repousse un autre courant placé dans son voisinage, et 

 l'action est proportionnelle à la fois à l'intensité des deux courants. 



Si donc on déplace ces courants l'un par rapport à l'autre dans un sens convenable, 

 il faudra dépenser du travail; si au contraire le mouvement se fait en sens contraire, il y 

 aura du travail produit. Nous pouvons donc dire que pour amener ces deux circuits en 

 présence dans une certaine position, il faut avoir mis en jeu une certaine énergie, qui 

 sera de la forme Wi', M étant un coefficient qui dépend de la forme des circuits. On l'ap- 

 pelle le coefficient d'induction mutuelle des deux circuits. Si d'ailleurs les circuits ne 

 sont pas séparés, mais si nous considérons un circuit formé d'un certain nombre de 

 spires, nous verrons de même, que pour amener ces spii'es en présence, il a fallu dépen- 

 ser un certain travail de la forme - Li^, puisque l'action sera proportionnelle ici au carré 



de l'intensité. L est ce qu'on appelle le coefficient de self induction du circuit, les travaux 



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 Mit' ou - Lt^ devront être dépensés aussi bien pour établir le courant dans les circuits fixes 



que pour les amener en présence, parcourus par les courants, puisque le résultat final est 

 le même. 



Induction. — Dynamos et Bobines. — Nous savons que quand un aimant est placé 

 auprès d'un courant, il est mû par une force, et qu'inversement, si le courant est 

 mobile et l'aimant fixe, le courant sera mû par une force. Soit donc un circuit soli- 

 daire d'un axe qui en tournant soulève un poids, et soit un champ magnétique suffisam- 

 ment puissant, agissant sur ce circuit quand il sera parcouru par un courant. Lorsque 

 celui-ci passera, il y aura attraction du courant dans un certain sens, et il y a un sens du 

 courant pour lequel le poids sera soulevé. Il y aura donc de l'énergie électrique employée 

 à soulever le poids, outre celle qui est employée à échauffer le conducteur. Cette énergie 

 sera proportionnelle à la force qui agit sur le courant, et celle-ci est proportionnelle à son 

 intensité. Or nous savons que le facteur qui doit multiplier une intensité pour obtenir 

 de l'énergie est une force électromotrice. Donc nous en concluons que, par le fait du 

 mouvement d'un circuit dans un champ magnétique, il doit y avoir dans celui-ci produc- 

 tion d'une force électromotrice ; l'expérience vérifie ce.fail. Il y a en effet une foire électro- 

 motrice d'induction entre les extrémités d'un conducteur qui se meut dans un champ 



