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ÉLECTRICITÉ. 



PREMIÈRE PARTIE 

 Notions générales de physique. 



Introduction. — Nous ne pouvons avoir l'intention dans cet article de faire nu 

 exposé théorique des phénomènes électriques. Nous voulons seulement donner un aperçu 

 des l'ésultats pratiques obtenus dans cette science, assez complet et assez net pour que 

 les physiologistes y trouvent les renseignements indispensables. Ils doivent en effet uti- 

 liser en connaissance de cause l'énergie électrique dans les nombreuses circonstances 

 où son emploi s'impose pour les recherches dont ils s'occupent. Nous serons extrême- 

 ment brefs pour l'exposé de l'électro-statique; nous nous bornerons à en dire ce qui est 

 indispensable pour comprendre les phénomènes ultérieurs et pour utiliser les machines 

 statiques et les condensateurs. Nous supposerons que le lecteur connaît les principes de 

 la physique élémentaire. 



CHAPITRE I 

 PHÉNOMÈNES FONDAMENTAUX 



I. — Magnétisme et Électrostatique. 



Magnétisme. — Nous ne décrirons pas les expériences fondamentales de magné- 

 tisme que le lecteur doit connaître; nous admettrons l'existence des aimants, des corps 

 susceptibles de s'aimanter par influence et celle du magnétisme terrestre; nous rappelle- 

 rons seulement les définitions relatives au champ magnctiquc. 



Quand, autour d'un aimant, on déplace une petite aiguille aimantée ou une petite 

 aiguille de fer doux, on voit qu'elle prend en chaque point une certaine orientation. 

 Nous avons ainsi un moyen de tracer en chaque point la direction de la force magné- 

 tique, car le pôle positif de l'aiguille exploratrice et son pôle négatif sont attirés en sens 

 opposés; l'aiguille ne sera donc en équilibre que 

 quand sa ligne des pôles sera orientée comme la 

 force magnétique. Quand dans un espace il existe 

 en tout point une force agissant sur un corps déter- 

 miné, on dit que cet espace constitue pour ce corps 

 un champ de force. Si nous supposons maintenant 

 que nous tracions la force F en un point M, puis, 

 par un point Mi voisin de M et pris sur F, la F'»- 104. 



force Fi, et ainsi de suite, la ligne M Mi M2, à la- 

 quelle toutes les forces sont tangentes, formera ce qu'on appelle une ligne de force. 



Si maintenant nous voulons connaître, par exemple, l'effet produit par un champ de 

 force sur un corps solide terminé par une face plane normale à la force, nous voyons 

 que, si Ton prend sur la face plane un élément assez petit pour que la force soit con- 

 stante en tous ses points, l'action exercée par le champ sur un élément sera proportion- 

 nelle à la force et à la surface sur laquelle elle agit. Le produit FS ainsi obtenu est ce 

 qu'on appelle flux de force à travers la surface S. 



Si la surface S est oblique sur la force F, tout se passe comme si la composante f de la 

 force F normale à S agissait seule. C'est alors /S que l'on appelle le flux de force à tra- 

 vers la surface S. Nous verrons, à propos des phénomènes d'induction, combien est utile 

 cette notion du flux de force, combien elle rend clair et facile l'exposé des phénomènes. 



Ces notions essentielles sur le magnétisme étant rappelées, nous pouvons conmiencer 

 à exposer les phénomènes électriques. Nous supposerons acquises, et la notion des corps 

 isolants et conducteurs, et la connaissance des phénomènes d'influence. 



La masse électrique. — L'expérience la plus simple nous apprend que deux corps 

 frottés, s'ils sont isolants ou isolés, acquièrent chacun la propriété de créer alentour un 

 champ de force. Un corps, préalablement frotté lui-même, isolant ou isolé comme les 

 premiers, sera attiré par l'un de ceux-ci, repoussé par l'autre. Les savants de la fin du 

 siècle dernier et du commencement de celui-ci, séduits par la simplicité de la loi de 



