ELECTRICITE. 



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FiG. 109. 



l'appareil mathématique qui précède. Supposons un corps conducteur chargé A, les expé- 

 riences connues du plan d'épreuve de Coulomb montrent que la densité électrique n'est 

 pas la même en tous les points du corps. Mais, si au 

 lieu d'appliquer le corps d'épreuve contre la surface, 

 on le met à distance de celui-ci, et en communi- 

 cation par un fil fin, comme le corps a de la fi^'ure, 

 on s'aperçoit que la charge du coi-ps est absolument 

 indépendante du point du corps A touché par le fil 

 de communication. 



Cela est évident par la théorie précédente; car 

 les corps forment un seul conducteur qui doit être 

 équipotentiel, mais on peut le considérer comme un 

 pur résultat expérimental. La constante du corps A 

 s'appelle son potentiel. 



Définition expérimentale de la capacité. 

 — Si on augmente la charge du corps A, ou voit 



que la charge du corps a croît proportionnellement à celle du plan d'épreuve placé en 

 un point toujours le même, quel que soit ce dernier point. On peut donc dire que le 

 potentiel d'un corps chargé est proportionnel à sa charge. Nous voyons donc que nous 

 pouvons poser Q = GV, en appelant Q la charge totale d'un corps, et V son potentiel, 

 C étant une constante. Cette constante est ce qu'on nomme la capacité du conducteur A. 

 Comparaison des capacités. — Les instruments destinés à être utilisés pour la 

 mesure des potentiels sont les électromètres. 



Le plus simple est composé de deux feuilles d'or minces (fig. HO) qui s'écartent quand 

 elles sont chargées de la même manière; nous supposerons que nous en avons un à notre 

 disposition, il va nous servir à étudier les conditions d'oii dépend la capacité d'un corps 

 conducteur. Nous décrirons plus loin les instruments de précision qui permettent d'éta- 

 blir les lois d'une manière indiscutable, et qui servent pratiquement dans les mesures. 

 Nous pouvons comparer les capacités de corps différents, uniquement avec ce que 

 nous savons. Soit un corps A chargé d'une quantité Q d'électricité. Nous mesurons son 



potentiel V^ par l'élec- 

 Irométre a. Appelons Ca 

 sa capacité. Mettons B, 

 primitivement au po- 

 tentiel 0, en communi- 

 cation lointaine avec A. 

 Soit Cb sa capacité; 

 appelons V le potentiel 

 linal du système (jui 

 nous sera indiqué par 

 ((, et exprimons que 

 la quantité d'électricité 

 qui était sur A s'est répartie sur A et B : on a Q = C.^ Va = (C.v + C,0 V^ (1), Prenons un 

 deuxième corps D et recommençons, nous aurons une deuxième relation où Cb sera rem- 



FiG. 110. 



placée par d,. La relation (1) détermine le rapport 



Cn 



V 



= — — 1, la deuxième détermi- 



' B 



nera ^. Nous avons donc le moyen de comparer les capacités des corps B, D, etc., ou de 



les mesurer er. prenant Ca comme unité. 



On voit ainsi que : 1° la capacité est indépendante de la nature du métal. 



2° Elle dépend de la forme du corps B. 



3° Quand le corps B est une sphère, éloignée de tout autre corps'conducteur, elle est 

 proportionnelle à son rayon. 



4" Le voisinage d'un corps conducteur augmente la capacité de B. 



5° Si on prend deux plans assez grands par rapport à leur distance, la capacité de 

 l'un d'eux est inversement proportionnelle à la distance de l'autre, à sa surface et au 



facteur—-. L'ensemble de deux surfaces voisines, dont chacune augmente la capacité de 



