ÉLECTRICITÉ. 231 



corps A était isolé, il y aurait dans la partie la plus voisine de M de l'électricité de nom 

 contraire à M, et dans la partie la plus éloignée de l'électricité de même nom. Le calcul' 

 montre d'ailleurs que ces quantités de signes contraires doivent être égales dans tous 

 les cas; des expériences classiques vérifient le fait'. 



Charge d'un corps par influence. — On conçoit donc comment on peut, au moyen 

 de l'influence, charger un corps conducteur. 



Soit le corps A mis en communication avec la terre. Il a une charge négative. Rom- 

 pons la communication avec la terre, le corps A restera au potentiel 0, puisque les 

 charges M et A sont réparties de 

 manière à arriver à ce résultat. Si 

 maintenant nous éloignons le corps 

 M, le corps A restera chargé d'élec- 

 tricité de nom contraire à M. Le 

 corps M une fois éloigné, le corps 

 A, isolé maintenant, sera à un cer- 

 tain potentiel dépendant de sa „ Terre 

 charge. 11 y aura donc eu pro- 

 duction d'une certaine quantité d'énergie électrostatique. Nous devons en retrouver 

 l'équivalent dans de l'énergie dépensée. Et en effet, la masse M et le corps A chargé 

 négativement s'attirent, et il a fallu dépenser un certain travail pour les éloigner l'un de 

 l'autre. Tant que le corps M était en présence de A, la charge de A ne pouvait être mise 



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 en œuvre, le corps étant au potentiel 0, son énergie - VQ était nulle, puisque V était 



nul. Mais, après isolement et éloigneraent de B, de l'énergie et est devenue disponible. 

 Nous en trouvons l'origine précisément dans le ti'avail lié au mouvement qui la libère. 



Le mécanisme de cette charge par influence [était nécessaire à connaître, car 

 c'est par son moyen qu'on charge les électroscopes, si employés maintenant pour la 

 mesure des rayons X, et aussi parce que c'est la base du fonctionnement des machines [à 

 influence. 



Les diverses formes delà décharge électrique. — Quand un corps a été chargé 

 d'électricité, il peut revenir à l'état neutre de bien des manières différentes. 



S'il est placé dans l'air parfaitement sec, et s'il n'est en communication avec le sol que 

 par des supports parfaitement isolants et dont la surface est parfaitement sèche, il res- 

 tera chargé indéfiniment. Mais, si l'isolement n'est pas absolument parfait, le corps 

 revient à l'état neutre an bout d'un temps variable suivant les circonstances. Quand ce 

 temps est relativement long, on dit qu'il y a déperdition de l'électricité ; quand il est 

 court, on dit qu'il y a décharge. 



Sur la déperdition nous n'avons rien à ajouter, sinon que la forme du corps a la plus 

 grande importance. S'il n'a nulle part de courbure très prononcée, la déperdition, toutes 

 choses égales d'ailleurs, sera beaucoup plus lente que s'il a une grande courbure en quel- 

 ques points. Si les choses sont poussées à l'extrême, et si le corps est muni d'une pointe, 

 il ne pourra conserver aucune charge. Il pourra être considéré comme étant en commu- 

 nication électrique avec les corps très voisins de cette pointe. 



Si la charge devient suffisante, il se forme d'abord autour des pointes -des effluves 

 électriques, ou aigrettes. Ce sont des traits lumineux violacés, qui semblent dus à des 

 molécules gazeuses chargées, puis repoussées par le corps chargé. L'aigrette positive se 

 rattache au conducteur par une espèce de pédoncule lumineux. Sur le pôle négatif, il y 

 a une couche lumineuse. Ces aigrettes rejoignent toujours deux corps à des potentiels 

 différents. 



Quand la différence de potentiel devient suffisante, il se produit une étincelle, et au 

 lieu des lueurs discrètes de l'aigrette, on voit un trait de feu extrêmement brillant. Il se 



1. D'ailleurs il est évident que la charge de A est proportionnelle à la charge de M. La force 

 qui s'exerce eutre les deux corps M et A est proportionnelle d'une part à la charge M, d'autre 

 part à la charge Q de A. C'est donc F = K.M.Q. Mais Q=:K'M. Donc F = KK'.M2. MaisM est pro- 

 portionnel au potentiel V de M. Donc finalement F = AV-, A étant une constante, si nous con- 

 sidérons la force exercée par influence entre M et A. 



