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quadrants, l'aiguille sera déviée, et cette déviation sera proportionnelle à la différence 

 de potentiel, au moins dans de certaines limites. La force exercée entre l'aiguille et une 

 paire de quadrants est proportionnelle au carré de la différence du potentiel de l'aiguille 

 et de cette paire de quadrants. C'est d'ailleurs une attraction de l'aiguille. Si V est le 

 potentiel de l'aiguille, et Vi, celui des quadrants, nous aurons Pi = K(V — Vi)^. De 

 même l'aiguille sera attirée par l'autre paire de quadrants de potentiel Vo avec une 

 force Fo = K (V — V2)-, K étant le même, si tout est parfaitement symétrique; alors la 

 force finale sera la différence des deux forces 



F = F,-Fo = K [(V — V,)2-(V — V%)2] 



ou, eu effectuant les opérations, 



F = K [ V2 — 2 V, V + V, 3 — V2 — 2 V.V — V; 2] == 2K (V, — V,) fv —Zl-î-ïl^^ 



La proportionnalité à V2 — Vi existera, à condition que V soit très grand, ou bien à con- 

 dition que Vi + Vi^ 0, c'est-à-dire que les deux paires de quadrants soient portées à des 

 potentiels égaux et de signes contraires. 



Si donc on veut avoir de la sensibilité et des déviations proportionnelles, il faut ou 

 bien charger l'aiguille à un très haut potentiel, et mettre les deux paires de quadrants en 

 communication avec les deux points entre lesquels existe la différence de potentiel à 

 mesurer, ou bien porter les deux paires de quadrants à des potentiels égaux et de signes 

 contraires, et mesurer la différence de potentiel cherchée en mettant un de ses pôles à 

 la terre, et l'autre en communication avec l'aiguille. Le premier montage est celui de 

 lord Kelvin, le second celui de Mascart. 



Il nous reste maintenant à décrire le procédé de lecture des déviations, celui de 

 réglage de l'appareil, et celui par lequel on obtient les ditîérences de potentiel élevées 

 dont on a besoin. 



Lecture des angles par la méthode de POGGENDORFF. — Nous insisterons sur 

 cette méthode; car elle est employée dans im grand nombre d'instruments. Pour per- 

 mettre de lire avec précision les petits angles de déviation de l'électroraètre, l'aiguille de 

 celui-ci est solidaire d'un miroir. Un rayon lumineux fixe se réfléchit sur ce miroir. Si 

 le miroir tourne, le rayon réfléchi tourne d'un angle double. La tache lumineuse pro- 

 duite sur un écran par ce rayon lumineux a un déplacement d'autant plus grand que 



l'écran est situé plus loin. Nous avons donc ainsi à 

 e' notre disposition une aiguille sans poids et sans iner- 

 tie, aussi longue que nous voulons, et animée d'une 

 rotation double de celle de la pièce mobile. 



Pour avoir des lectures précises, deux procédés sont 

 „ employés. 

 /' Dans le premier le miroir mobile est plan. On 



observe avec une lunette munie d'un réticule l'image 

 d'une règle divisée réfléchie dans ce miroir. On a ainsi 

 une très grande précision de pointé; mais l'inconvé- 

 nient est d'être obligé d'avoir l'œil à l'oculaire. 



Dans une autre méthode le miroir est concave, et 

 on observe sur une règle divisée en celluloïde l'image d'un réticule fixe. Le réticule est 

 porté par le pied même qui porte déjà la division. Il est éclairé soit au moyen d'une 

 petite lampe spéciale portée parle pied, ce qui est le plus pratique, i<oit au moyeu d'un 

 miroir qui envoie sur le miroir du galvanomètre un rayon lumineux issu d'une lampe 

 fixe ou d'une fenêtre, ce qui est le plus répandu. La ligure 110 représente l'aftpareil à 

 miroir. Pour le transformer, il suffit d'enlever le miroir, qui se dévisse facilement, et 

 de fixer à la règle un petit brûleur soit à gaz, soit à essence, soit à acétylène, qu'on 

 entoure d'une cheminée métallique percée juste d'un trou pour l'éclairement du réti- 

 cule. Ce rayon traverse un trou où est tendu le réticule. Dans ces conditions, l'image et 

 l'objet, étant à la même distance du miroir concave, sont égaux. La distance d'observation 

 dépend donc de la puissance du miroir mobile, car l'observation se fera toujours ainsi à 

 son centre de courbure; c'est le procédé le plus pratique pour tous les instruments un 



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