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potential erzeugeu. Wendet man zur Berechnung des Membran- 

 potentials unter solchen Annahmen die Nernstschen Formeln 

 an, so mufi man von dem Ausdruck (4) (S. 35) ausgehen: 



n = K.T- ,lognat - 

 u + v p 2 



Hierin sind n' und v' die Beweglichkeiten der lonen in der 



tv\ 



Membran. Fur konnen wir auch das Verhaltnia der mole- 



P* c 



kularen Kouzentrationen - - setzen. Nehmen wir nun an, daJ5 die 



C 2 



Beweglichkeit des Anions v' in der Membran gleich Null ist, so 

 erhalten wir fiir das Membranpotential den Ausdruck: 



n m = K.T.lognat^ (9) 



C 2 



Dieses Membranpotential konnen wir aber nicht direkt be- 

 obachten, sondern nur die Kraft des Langsquerschnittstromes 

 messen. Es zieht sich also vom Membranpotential das Diffusions- 

 potential am Querschnitt ab und setzt man dieses ebenfalls nacb 

 Formel (4) : 



jc d = K.T- -loaned, 

 u-\-v c 2 



so erhalt man fiir die elektromotorische Kraft des Muskelstromes: 



E = * m - * = JT. T (l - ^) log nat | 



oder 



E = K.T ^ -log nat- (9a)') 



U-\-V C 2 



Die Membrantheorie setzt die Praexistenz eines Potentials 

 an der Oberflache der Fasern voraus und erklart dies durch das 



*) Man kann nun auch von der Annahme ausgehen, dafi das 

 wirksame Elektrolyt sich in der AuCenfliissigkeit befindet, und daC die 

 Membran fiir das Kation (positive Ion) desselben nahezu undurchgangig 

 sei, wahrend sie das Anion (negative Ion) durchliefie. Ein solcher 

 Elektrolyt konnte ein Natriumsalz, z. B. das CINa, sein, da man weifi, 

 dafi Natriumsalze im Muskel in viel geringerer Konzentration enthalten 

 sind, als im Blute. Eine solche Annahme ist von Galeotti gemacht 

 worden. Man wiirde natiirlich zu denselben Formeln gelangen. Ferner 

 kann man annehmen, daJ3 es sich um einen Elektrolyten (l) im Inneren 

 und einen zweiten (2) aui3en handle (Cremer), und dann hatte man auf 



