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altérée par les déformations du levier enregistreur lui-même. Si l'on éloigne le curseur (K) 

 vers l'extrémité fixe de la lame du ressort, et si l'on rend solidaire le levier enregistreur et 

 le bout libre de cette lame de ressort, on voit que pour les mêmes fréquences 'et pour les 

 mêmes amplifications du levier, la forme du mouvement est profondément altérée. Gela 

 prouve que, pour régler l'amplification du levier enregistreur, il faut avant tout connaître 

 approximativement la rapidité et la forme du mouvement à explorer, ainsi que le degré 

 d'élasticité du corps sur lequel repose le levier. 



II 

 SYNCHRONISATION. 



Dans tous les appareils enregistreurs, la partie inscrivante représente un système 

 oscillant; ce système doit reproduire fidèlement la forme et le rythme des variations 

 des forces qui lui sont appliquées, c'est-à-dire que les mouvements de la plume enre- 

 gistrante doivent être synchrones avec les variations du phénomène qu'on étudie. 



Synchroniser un système oscillant, c'est lui imposer une période d'oscillation diffé- 

 rente de celle qu'il prendrait s'il était libre de toute perturbation extérieure. L'analyse 

 du mécanisme de la synchronisation est fondée sur les propriétés des mouvements 

 oscillatoires. La théorie générale de la synchronisation a été faite d'une façon magistrale 

 par Cornu. 



1. — Pour qu'un système oscillant puisse être synchronisé, il faut et il suffit que le 

 mouvement libre du système soit une oscillation amortie : le régime stable est d'autant 

 plus rapidement atteint que le coefficient d'amortissement est plus grand. 



Une force quelconque finit par synchronier un système oscillant, c'est-à-dire par 

 imposer sa période propre au système oscillant, sans autre condition que celle de l'exis- 

 tence d'un coefficient d'amortissement appréciable. 



Il n'y a pas de synchronisation sans amortissement. 



2. — Lorsque la force synchronisante est sinusoïdale, l'oscillation synchronisée devient 

 également sinusoïdale (ou pendulaire simple) avec une amplitude proportionnelle à celle 

 de la force synchronisante. 



L'oscillation synchronisée et la force synchronisante présentent toujours une diffé- 

 rence de phase causée par l'existence de l'amortissement : cette différence de phase 

 (mesurée par la fraction de période qui s'écoule entre les époques o(i l'oscillation et la 

 force atteignent leur maximum de même signe) correspond toujours à un retard de 

 l'oscillation synchronisée sur la force synchronisante. 



Le retard est toujours moindre que 1/4 de période, lorsque la période de la force 

 synchronisante est plus grande que celle de l'oscillation libre du système synchronisé. 



Le retard peut prendre toutes les valeurs comprises entre zéro et une demi-période, 

 lorsque la période de la force synchronisante est plus petite que celle de l'oscillation 

 libre synchronisée. Ce retard tend vers zéro pour un amortissement très grand et vers 

 d/2 pour un amortissement voisin de zéro. 



3. — Les effets variés produits par l'amortissement sur le régime des oscillations 

 peuvent être réalisés dans la pratique de bien des manières en appliquant aux systèmes 

 oscillants des résistances possn'es, fonction de la vitesse, telles que la viscosité des 

 milieux, certains frottements intérieurs, comme on les observe par flexion ou exten- 

 sion dans les métaux plus ou moins recuits ou écroués, etc. Mais aucun de ces arti- 

 fices ne réalise une résistance proportionnelle à la vitesse avec autant de perfection 

 que l'amortissement électro-magnétique. Le déplacement d'un pôle d'aimant dans l'axe 

 d'un solénoïde, fermé sur des résistances convenables, est le type des dispositifs simples 

 qui permettent de graduer avec une extrême facilité la grandeur du coefficient d'amor- 

 tissement, sans crainte d'altérer la loi de proportionnalité à la vitesse, comme peut le 

 faire l'emploi de la viscosité ou du frottement. 



