ASTIGMATISME. 783 



l'ayons passant à Iravcis li- nit'-i iilii'ii maximal sniildi-jà ini |ioii ramassés, condensés dans 

 la lonf,'iicur a^. Ceux i|iii uni liaveisé li' méridien minimil le -onl moins; ils fornuMiL 

 la ligne un peu jilus longne ••fj. Les denx cnsi-mlile Inrmenl une croix à branches iné- 

 gales. Kn recnlant encore l'écran, les branches de la croix diminuent de iilus en plus. 

 En 2, dans le foyer du méridien maximal, les rayons ayant traversé ce dernier for- 

 ment un foyer |)unclifoiine, c'est-à-dire que la croix se réduit .i une ligne |iarallèle 

 au méridien minimal. .-Vu ilelà de cette limite, la ligne du méridien maximal repaïaît et 

 s'allonge — ces rayons divergent après entrecroisement — tandis que la ligne lumi- 

 neuse du méridien minimal va encore se raccourcissant. On arrive donc en un endroit, 

 3. où les quatre luani'iirs d,- la cioix sont égales. Plus loin encore, la ligne du mé- 

 l'idien minimal diminue; elle devieul plus courte que l'autre, et, dans b' foyer du méri- 

 dien minimal 4, elle se réduit à un point : on voit sur l'écran réce|iteur une lig'ne paral- 

 lèle au méridien maximal. Si on recule encore l'écran, la ligne du méridien minimal 

 reparaît — ces rayons aussi sont entrecroisés — elbi va en augmentant de longueur, 

 mais toujours elle reste plus |»elile (|iie la ligne du méridii-n maximal : la croix a tou- 

 jours ses branches inégales. 



L'ex])érience est très démonstrative si on couvre d'un verre rouge une moitié de la 

 croix : en avant des deux foyers, les branches sont colorées du même cùté que les fentes 

 correspondantes; en arrière des foyers, c'est l'inverse qui a lii-u : démonstration de 

 l'entrecroisement des rayons dans les foyers. 



Ainsi des rayons lumineux bomocentriques, après passage à travers les deux méri- 

 diens principaux de notre système, ne se réunissent nulle paît en un point, ils forment 

 tantôt une croix avec prédominance de l'une ou l'autie branche; en un point c'est une 

 croix à branches égales; et aux deux foyers des méridiens, on ne voit que des lignes 

 perpendiculaires au méridien dont c'est le foyer. 



Si l'on avait opéré avec un système à courbuie sphéroïdale, ou plutôt ellipsoïdale, à 

 deux axes i ellipsoïde de révolution), les croix auraient toujours eu les branches égales, 

 et au foyer (comnimi aux deux méridiens:, la croix se seiait réduite à un point. 



Il n'est pas sans intérêt, avant de considérer la réfraction dans le système entier, de 

 voir ce qu'il advient de la réfraction dans les méridicit^ intermédiaires. A cet effet, plaçons 

 la fiiite unique de notre diaphragme dans ces positions, puis recevons toujours les 

 ravons réfractés sur un écran. Tout près de la surface réfringente, dans la position 1, 

 nous voyons sur l'écran une bande lumineuse assez large et [U'esque parallèle à la fente ; 

 elle est môme plus large que celle-ci; preuve qu'il y a des cercles de dilfusion trans- 

 versaux, en réalité obliques, par rapport à la bande. Plus loin, cette strie Jumineuse 

 diffuse se raccourcit, devient de plus en plus nette, et s'incline vei's le méridien minimal 

 qu'elle atteint dans le foyer /' du méridien maximal. Plus loin encore, elle continue à 

 tourner (s'allonge de nouveau et s'élargit), c'est-à-dire qu'elle dépasse dans son mou- 

 vement rotatoire le méridien minimal; enlln, au foyer /' du méridien minimal, elle se 

 place dans le méridien maximal, et ainsi de suite, .\insi les rayons qui passent par un 

 méridien intermédiaire ne concourent nulle part en un foyer punctiforme. Il se croisent, 

 mais dans des plans différents; le lieu géométrique de ces entrecroisements est une 

 espèce d'hélice. De plus, l'intersection de ces rayons par un plan, c'est-à-dire l'image 

 du point lumineux, est toujours [)lus ou moins élargie, diffuse; la ligue (jui est cette 

 imai^e n'est nulle part aussi nette que si elle est formée par les méridiens principaux 

 dans leurs foyers respectifs. 



Complétons mainienanl cette démonstr'ation expérimentale eir recevant sur un 

 écran, au sortir du système en question, tout le faisceau lumineux qiri tombe sur la 

 surface réfringente. Supposons toujours un faisceau de rayons lumineux venus d'un 

 point très éloigné et tombant sur la surface réfringente parallèlement à son axe xx;'. A 

 droite (c'est-à-dire eu bas), dans la figure 2, son! représentées les sections successives 

 des ravons émergents, telles iju'elles se dessinent sirr- un écr'an qu'on déplace. Ces sec- 

 tions représentent évidemment les inrages d'un i)oint lumineux. 



Si la courbure de la surface était celle d'un ellipsoïde de révolution, comme celle de 

 la cornée tbéoriquement normale, le cylindre lumineux serait, api'ès réfraction, un cône 

 à section circulaire, et dont le sommet serait au foyer (unique) de la surface. Avec une 

 surface d'ellipsoïde à trois axes, la section du cylindre Irrmineux, après réfraction, est 



