8 Die Strömung des Blutes im großen Kreislauf. 



Weil die Flüssigkeit nicht kompressibel ist, muß durch jeden Querschnitt 

 der Röhre — unabhängig von dessen Größe — in der Zeiteinheit die gleiche 

 Menge Flüssigkeit strömen. Infolgedessen steht die Geschwindigkeit in 

 den verschiedenen Abschnitten der Röhre im umgekehrten Ver- 

 hältnis zu deren Querschnitt. 



Das Druckgefälle ist innerhalb der verschiedenen Röhrenabschnitte ver- 

 schieden groß, am steilsten in dem engsten Abschnitt, am wenigsten steil in dem 

 weitesten Abschnitt. Denn in einem engen Abschnitt ist sowohl die Geschwin- 

 digkeit wie die innere Reibung und also auch der Verbrauch der disponiblen 

 Triebkraft größer als in einem weiten Abschnitt. In gleich weiten Abschnitten, 

 welche durch engere oder weitere Abschnitte getrennt sind, ist das Gefälle gleich 

 groß, denn die Geschwindigkeit und also auch die innere Reibung ist bei diesen 

 die gleiche. 



Hinsichtlich des Seitendruckes beim Übergange zwischen den verschiedenen 

 Abschnitten müssen wir zwei Fälle unterscheiden. Wenn ein enger Abschnitt 

 auf einen weiten folgt, so sinkt der Druck beträchtlich infolge des Übergangs- 

 widerstandes bei der Strömung der Flüssigkeit aus der weiten Röhre in die enge. 



Wenn dagegen eine weite Röhre auf eine enge folgt, kann der Seitendruck 

 entweder sinken oder unverändert bleiben oder sogar steigen. Der letzte Fall 

 traf bei Versuchen von Volkmann ein, wenn auf den erweiterten Abschnitt 

 wieder ein verengerter folgte. Hier fand also das paradoxe Verhältnis statt, daß 

 Flüssigkeit von einem niederen zu einem höheren Druck strömte.^ 



Diese merkwürdige Tatsache suchte Donders^ folgendermaßen zu erklären. Im 

 ganzen Röhrensysteme nimmt die disponible Triebkraft, T, in der Richtung des Stromes 

 ununterbrochen 'ab. Wenn wir mit dem Indices 1, 2, 3 Stellen bezeichnen, welche 

 immer weiter von der Einflußöffnung entfernt sind, so ist immer T^> T2> T^. 



T ist aber die Summe der Geschwindigkeitshöhe h und der Widerstandshöhe h'; 

 also ist 7i = /Zj + Ih'; To = h., + /z_'; T^ = h^-i- h^' usw. Weil nun in dem weiteren 

 Abschnitte die Geschwindigkeit und also auch h kleiner ist, wird sich ein größerer 

 Teil der Triebkraft daselbst als Seitendruck geltend machen, als dies in dem vorher- 

 gehenden engeren Abschnitte der Fall ist. Beim Übergange eines engeren Abschnittes 

 in einen- weiteren kann also der Seitendruck zunehmen, trotzdem daß T, die Summe 

 von h und h', kleiner wird. Dies trifft aber nur in dem Falle zu, daß bei dem betreffen- 

 den Übergang die Wirbel unbedeutend sind, so daß kein besonderer Verlust an be- 

 wegender Kraft vorkommt. 



d) Der Strom in starren, horizontalen, verzweigten, 



zylindrischen Röhren. 



Die Flüssigkeitsmenge, welche aus einer unverzweigten Röhre abc (Fig. 350) 

 allein ausströmt, ist kleiner, als diejenige, die bei gleicher Druckhöhe im Druck- 

 gefäß aus den Öffnungen c und d ausfließt, wenn der Seiten- 

 \^ zweig bd geöffnet wird (Volkmarm^, Jacobson^). Sehr merk- 



"\'i würdig ist, daß die Eröffnung des Seitenzweiges den Strom 

 Fig. 350. in merklich gleichem Maße beschleunigt, unter welchem 



1 Volkmann, Die Hämodynamik, S. 50. 



- Donders, Arch. f. Anat. u. Physiol., 1856, S. 452; — vgl. auch de Jager, Journ. of 

 physiol., 7, S. 137; 1886. 



3 Volkmann, a. a. O., S. 54. 



* Jacobson, Arch. f. Anat. u. Physiol., 1860, S. 100- 113. 



