876 Doppelmembrantbeorie. 



kann. Da die Dicke der Membran in die Formel gar nicht eingeht, so ist 

 einstweilen gar keine Grenze anzugeben, bei der die Formel nicht mehr zu- 

 lassig ware. Es konnen also mikroskopische, vielleicht auch ultramikrosko- 

 pische Membranen zwischen verschiedeneu, aber gleich konzentrierten Elektro- 

 lyten alle in der Elektrophysiologie bekannten Werte der Potentialdifferenzen 

 bewirken. Das ist auch dann noch der Fall, wenn v { = v. 2 , also beiderseits 

 gemeinscbaftliches Anion (oder auch beiderseits gemeinschaftliches Ration) 

 angenommen wird. 



Bezuglich der moglichsten Dunne solcher Schichten sei an die Versuchs- 

 resultate von Oberbeck 1 ) erinuert, der gefunden hat, dafi Schichten Zink 

 [die Bedenken von Nernst 2 ), siehe dessen Lehrbuch] von einigen [i ft Dicke 

 geniigen, um ein Platinstiick genau so elektromotorisch wirksam erscheinen zu 

 lassen wie eine Zinkplatte, also Dimensionen, die nahe der Grenze des Ultra- 

 mikroskopischen gegen das Amikroskopische liegen 3 ). Auch fiihren meineVer- 

 suche mit Glasketten (1. c.) durchaus zu der Vermutung, daB die Schichtendicke 

 wirksamer polyphasischer Elektrolytketten stellenvveise ganz minimal werden 

 kann. Wie ich a. a. 0. ausgefiihrt babe, fiihrt nun auch die andere Annahme, 

 daB namlich der obere Potentialsprung 2 = sei, dafiir aber 1 und 3 in 

 Betracht kommen, ebenfalls dazu, jeden beliebigen in der Elektrophysiologie 

 beschriebenen Potentialsprung zu erklaren. Man kann also ohne weiteres 

 schlieBen, dafi ganz allgemein eine ,,semipermeable" Membran in unserem 

 Sinne zwischen zwei verschiedenen Losungen jeden beliebigen Potential- 

 sprung erklart, wenn die in Betracht kommenden Konstanten willkiirlich ge- 

 wahlt werden konnen. 



Es sei jetzt noch auf ein Prinzip hingewiesen, das gestattet, in ahnlicher 

 Weise durch Schichten von sehr geringer Dicke zwischen gleichen Losungen 

 jeden beliebigen Poteutialsprung zu konstruieren. Man braucht namlich zu 

 diesem Zweck nur zwei Membranen anzunehmen, die zwischen sich den Elek- 

 trolyten 2 enthalten, wahrend auf den beiden anderen Seiten derselben sich 

 der Elektrolyt 1 befindet. Nur muB man dann die Membran II gewisser- 

 maBen umgekehrt beschaffen sein lassen wie die Membran I, so daB, um 

 den einfachsten Fall zu nehmen, zwischen Losung II und Losung I durch 

 die erste Membran der entgegengesetzte Potentialsprung erzeugt wird, wie 

 zwischen Losung II und Losung I durch die zweite Membran. 



Ich will diese Vorstellung die ,,Doppelmembrantheorie" nenneu. 

 Namlich auch eine solche Doppelmembran [wenn man will dreifache 4 ) Mem- 

 bran] kann moglicherweise immer noch als auch gegen mikroskopische Di- 

 inensionen klein angenommen werden. Wir erhalten mit ibrer Hilfe den 

 Satz: ,,DaB eine semipermeable Doppelmembran jeden bei den bioelektrischen 

 Stromen gegebenen Potentialsprung auch dann hervorrufen kann, wenn sie 

 beiderseits von gleichen Elektrolytlosungen bespiilt ist." 



Wir wollen jetzt noch einen zweiten, in gewissem Sinne noch einfacheren 

 Fall besprechen, der als Doppelmembran zwar weitgehend zur Erklarung 

 tierisch-elektrischer Erscheiuungen herangezogen werden konnte, als einfache 



') Wiedeinanns Annalen 31, 337, 1887. 2 ) S. 391. - - 3 ) Zsigmondy, Zur 

 Erkenntnis der Kolloide, 1905. - - 4 ) Auf den ebenfalls sehr iuteressanten Fall, daB 

 die beiden semipermeablen Membranen unmittelbar aneinandergrenzen, will ich 

 hier nur kurz hinweisen. 



