Grenzfall der semipermeableu Membran. 877 



Membran aber nur in sehr beschrankteru MaBe zur hypothetischen Erklarung 

 verwandt werden l<ann. 



Haben wir reclits und links von einer einfuchen semipermeablen Mem- 

 bran den gleichen Elektrolyten in gleicher Konzentration, so ist selbstverstand- 

 lich eine Potentialdifferenz zwischen den beiden so geschiedenen Fliissig- 

 keiten nicht moglich. Das ist erst denkbar, wenn eine Konzentrationsdifferenz 

 vorhanden ist. Aber auch dann fallen fur die Rechnung bei idealen Losungen 

 die Potentialspriinge an den Grenzflachen der semipermeablen Membran weg, 

 die diphasischen elektrornotorischen Krafte unserer Fliissigkeitskette, indem 

 sie zwar vorbanden, aber von entgegengesetzten Vorzeicben und numeriscb 

 gleich sind. Wir erbalten demnacb, wenn if und v die Wanderungsgeschwin- 

 digkeit des Elektrolyten in der Membran bezeicbnen, als elektromotorische 

 Kraft der Kombination: 



n = - 0,0577 U 9 - Volt. 



U -f V C-i 



Lafit man in dieser Form v sehr klein werden, so bekomnit man eine fur 

 das betreffende Ion undurchlassige Membran. Nimmt man als Elektrolyt der 

 Einfachheit halber einen solcben an, dessen beide lonen in wasseriger Losung 

 gleicb scbnell wandern, so kann man die Kette durch eine beliebige Losung 

 eben desselben Elektrolyten schliefien , ohne daJ3 neue Potentialspriinge auf- 

 treten. Das ware z. B. beim Chlorkalium annahernd der Fall. Aber um nun 

 fur ein tieriscbes Gewebe eine elektromotoriscbe Kraft von der GroBen- 

 ordnung, z. B. des Nervenstromes des Hechtolfaktorius, zu erbalten, muGte 

 man annebmen, daft die Elektrolytkonzentration aufien und innen um das 

 Achtfache verschieden sei. 



Nun ist es aber kaum angangig, z. B. im Innern des Achsenzylinders, 

 wie es Macdonald getan bat, eine Elektrolytkonzentration anzunehmen, die 

 einer 2,6 proz. Cblorkaliumlosung entspricbt. Es ist daber dieses einfacbste 

 Beispiel wenig geeignet, als Grundlage einer Theorie der bioelektriscben Strome 

 zu dienen. Leichter ware es schon, mit Hilfe der Doppelmembran auch bier 

 die Erscheinungen zu erklaren, denn es konnte ja sehr wohl der ganze Raum, 

 den diese Doppelmembran ausfiillt, von ultramikroskopischer Dicke sein, und 

 in ultramikroskopisch diinnen Scbicbten wiirde es viel weniger Bedenken ein- 

 floUen, starke Abweichungen von dem gewohnlichen Aschengehalt der Drgane 

 zu postulieren. Der Vorteil, den bier die spezielle Formulierung der Doppel- 

 membrantheorie bietet, erbellt ferner, wenn man bedenkt, welcbe minirnalen, 

 stofflichen Vorgange (icb denke hier vornehmlich an die Aktionsstrome) im 

 Innern einer solchen Doppelmembran groCe Effekte nacb auBen hervorbringen 

 konnen. Man denke z. B. an Wallers Theorie der Koblensaureproduktion 

 bei der Tatigkeit des Nerven (vgl. S. 810, 815 u. 946). 



Weitere Falle, die fiir die Erklarung der bioelektrischen Erscheinungen 

 von besonderer Wichtigkeit sind, werden dadurch gegeben, daC ein gering- 

 fiigiger Gehalt eines Elektrolyten an einem zweiten auf einer Seite der eemi- 

 permeablen Membran gegeben ist und dieser zweite Elektrolyt in der Membran 

 besonders leicht loslich ist. Auch dann lassen sich alle Potentialspriinge er- 

 klaren, die tatsachlich beobachtet werden. Wegen dieses und einiger anderer 

 Falle muB ich auf meine Originalabhandlung verweisen. Das hervorragendste 



