Warmeleitungsphanonieue und Idealkernleiter. 907 



sierten Stellen gehen ebenfalls wieder solche Strornchen aus, und man erkennt 

 ohne weiteres, daB die urspriinglich dein Kerndraht mitgeteilte polarisatorische 

 Ladung notwendig die Tendenz haben muB, sich liings des Kerndrahtes zu ver- 

 breiten. -- Unter gewissen Vereinfachungen der Voraussetzungen wie man sie 

 bei derartigen Problemen iminer machen muC kanu man also sagen, dafi 

 nach obigem diese Ausbreitung analog der Ausbreitung der Warme in einem 

 zylindrischen Stabe stattfindet. Ware die Polarisierbarkeit des Platindrahtes eine 

 moglicbst vollkommene, wiirde dieselbe z. B. Stromfaden die in den Kern 

 einzutreten oder aus ihm auszutreten die Tendenz haben vollkomnien zu 

 annullieren verinogen (stronger mathematisch formuliert: wiirde die sogenannte 

 Polarisationsgeschwindigkeit, d. h. die Anderung der Polarisationsgrofie mit 

 der Zeit, nur einfach proportional sein der Dicbte des die polarisierende 

 Trennungsflache durchsetzenden Stromes), so wiirde sicb die Ausbreitung 

 der mitgeteilten Polarisation in diesem Kernleiter so verhalten wie die Aus- 

 breitung der Warine eines an einer einzigen Stelle erwarmten Stabes, der 

 von einer fur Warme absolut undurchlassigen Hiille umgeben ist. In Wirklich- 

 keit ist aber die Polarisierbarkeit des Kernes keine vollkommene. Aber auch 

 jetzt besteht in erster Anniiherung noch die Analogie mit der Verbreitung 

 der Warme iu einem zylindrischen Stabe. Nur ist dieser Stab jetzt nicht 

 niehr von einer schiitzenden, absolut fiir Warme undurchlassigen Hiille um- 

 geben, sondern er verliert Warme an die aufiere Umgebung. Der Unterschied 

 in den beiden Fallen ist vollkommen klar. Im Falle der fiir Warme absolut un- 

 durchlassigen Hiille verteilt sich diese Warine am SchluB, nach unendlich 

 langer Zeit, lediglich gleichmaBig iiber den ganzen Stab. Irn Falle der 

 Warmeausstrahlung nach auCen ist nach hinreichend langer Zeit der Stab 

 iiberall wieder auf der Anfangstemperatur, die wir willkiirlich gleich Null 

 angeben konnen, d. h. er hat die Temperatur der Umgebung angenommen. 

 Bei einem idealen Kernleiter ohne Depolarisation wiirde die einmal mit- 

 geteilte Ladung unverwiistlich sein. Sie wiirde nur nicht mehr nach geniigend 

 langer Zeit auf eine einzige Stelle beschrankt sein, sondern sich gieich- 

 uiaBig iiber den Kern ausgedehnt haben. Beim idealen Kernleiter mit De- 

 polarisation geht diese einmal mitgeteilte Ladung schliefilich vollstandig ver- 

 loren. Die Analogie zwischen den Warmeleitungsphanomenen und den 

 Erscheinungen an den beiden Arten der Idealkernleiter ist eine so vollstandige, 

 daB man sich auf das leichteste iiber gewisse Fragen Rechenschaftgeben kann, 

 wofern man sich nur an die Verhaltnisse bei der Warmeleitung erinnert. - 

 So ist klar, daB, wenn man einen Stab ausschlieClich an einer Stelle, und zwar 

 in der Mitte erwarnit hat, bis zum SchluC diese Stelle auch die hochste Tem- 

 peratur zeigen wird. Es ist ganz unmoglich, dali der Ort der hochsten 

 Temperatur wandert. Etwas wie eine n Welle" im strengen Sinne des Wortes 

 ist bei dem Ausgleich des auf diese Weise nur einsinnig polarisierten Kern- 

 leiters nicht denkbar. Betrachten wir aber eine Stelle, die von der urspriing- 

 lich erwarmten Mitte um ein kleines Stiick entfernt liegt, so hat sie im 

 Anfang die Temperatur Null, am SchluC zwar nicht die Temperatur Null, 

 aber - - da die Warme der einen Stelle sich iiber den ganzen Stab schliefilich 

 gleichmaDig verteilen muC so hat sie in spaterer Zeit jedenfalls nur einen 

 sehr kleinen Wert. Dazwischen wird sie aber offenbar von der nahegelegenen 

 urspriinglich erwarmten Mitte einmal merklich erwarmt werden. Es wird 



