Kernleitererschemuiigeii und Warme. 909 



Erwarmung oder Abkiihlung zeigen muC, ist dies infolge der Superposition 

 der beiden entgegengesetzten Zustande geandert. Sobald zwei entgegen- 

 gesetzt temperierte Stellen am Stab in Betracht komtnen, findet ein ortlicbes 

 Wandern des Temperaturmaximums bzw. -minimums statt. Dabei muJ3 dieses 

 Maximum selbst bei der Wanderung notwendig fortwahrend kleiner werden. 

 In unsereni betracbteten Falle wandern Maximum und Minimum von der 

 Mitte weg. Aber abgeseben von dein naturnotwendigen Dekrement ist aucb 

 wicbtig zu bemerken, daC die Wanderung mit abnehmender Gescbwindigkeit 

 stattfindet. Die Wanderung, um die es sicb bier handelt, verdient nicht den 

 Namen Welle". Sie ist besser als Pseudowelle zu bezeicbnen. Genau so 

 nun, wie es in dem betracbteteii Falle eine Pseudowelle des Maximums der 

 Erwarmung bzw. der Abkuhlung gibt, so gibt es bei dem Idealkernleiter eine 

 Pseudowelle der positiven und negativen Polarisation. 



Mail kann die Ahnlichkeit in der Analogic zwischen unserem erwarmten 

 Stabe und dem Idealkernleiter noch welter treiben, wenn man sich an passenden 

 zwei Stellen des Stabes die Spitzen zweier Thermoelemente angelegt denkt. Die 

 Beriihrungsflache der Lotstelle mit dem Stabe sei so klein gedacht, dafi eine merk- 

 liche Stoning des Verlaufes der Warmebewegung irn Stabe dadurcli nicht herbei- 

 gefiihrt wird. Verbindet man dann die beiden Thermoelemente mit einem geeigneten 

 Galvanometer, so bekommt man im Priuzip dieselben Ausschlage, wie man sie auch 

 von einem Idealkernleiter mit oder ohne Depolarisation erhalten wiirde. Man 

 wiirde im stationaren Zustande sowohl eine konstante den elektrotonischen Er- 

 scheinungen analoge dauernde Ableitung der Galvanometernadel, der Saite im 

 Saitengalvanometer, der Saite im Saitenelektrometer usw. erhalten als auch bei Er- 

 zeugung der echten Warmepseudowelle eine erste und zweite Pbase. 



Wenn man beriicksichtigt , dafi zur Ermoglichung der Berechnung gewisse 

 Yereinfacbungen der Voraussetzungen gemacht werden miissen, dafi die Polarisation 

 in Wirklichkeit die einfachen Gesetze nicbt genau befolgt, die bei der Entwickelung 

 der Kernleitergleichung angenommen werden, so kann man ruhig sagen, die bisher 

 an Kernleitern beobachteten Tatsachen sind in vollkommener Ubereinstimmuug 

 mit der Theorie sowobl im stationaren Zustand als auch bei der Beobachtung des 

 zeitlichen Ablaufes nach Zufuhr kurzdauernder StromstoCe zuui Kernleiter. 

 Namentlieh die von Hermann und Samways beobachteten und jahrelang von 

 Hermann selbst fur wellenformige Fortpflanzungen der Polarisation am Kern- 

 leiter gehaltenen Erscheinungen stimmen geniigend genau mit dem iiberein, was die 

 Theorie vorhersehen laJSt 1 ). Wahre Wellenerscheinungen, das muC ich mit Riicksicht 

 auf das Polgende hervorheben, sind an einfachen Kernleitern bisher noch nicht 

 beobachtet worden. Es kommt dies daher, dafi die Selbstinduktion an den bisher 

 konstruierten Kernleitern ohne merklichen EinfluC auf den Ablauf der Erscheinungen 

 ist. Ware dies der Fall, dann wiirde allerdings die einfache Pseudowelle des ge- 

 wohnlichen Kernleiters, wie namentlich die Erfahruugen am Pupinschen Kabel 

 zeigen, einen Verlauf nehmen, der sie echten Wellen nahern wiirde. 



Kiinstlich kann man kernleiterahnliche Gebilde konstruieren , die Ahnliches 

 leisteu, aber das muC ich Hermann gegeniiber betonen fiir den Matteucci- 

 schen Kernleiter in seinen bisher konstruierten Formen kommt fiir die Beurteilung 

 der Haupterscheinung die Selbstinduktion nicht in Betracht. (Vgl. S. 930.) 



Anstatt die Kernleitererscbeinungen mit der Warme zu vergleichen, kaun 

 man sie natiirlicb in Parallele stellen mit alien Vorgangen, die die Warme- 

 gleicbung befolgen. Da sind z. B. die Diffusionserscbeinungen, und in diesem 

 Sinnekonnte man die AuCerungMatteuccis: die Keruleitervorgange berubten 

 auf Diffussion der elektrolytischen Produkte, auch beute nocb verteidigen. Am 



') Hermann u. Samways, Pillagers Arch. 35, 1 bis 26, 1885. Dasselbe gilt 

 von Boruttaus Versuchen, soweit sie den Kernleiter betreffen (vgl. S. 927). 



