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2. Dynamik. 



Fiir das Verstandnis der Dynamik des Schwimmens ist es notig, 

 einige allgemeiue Tatsachen iiber GroCe und Form des Widerstandes 

 zu kennen, der sich der Bewegung von Korpern im Wasser ent- 

 gegenstellt. 



Zunachst ist der irrigen Vorstellung entgegenzutreten, daB der Widerstand des 

 Wassers gegen Bewegung eingetauchter Korper mit der Adhasion des Wassers an 

 festen Oberflachen zusammenhange. Ware das der Fall, so wiirde fiir die GroBe der 

 entstehenden Widerstande die GroBe der gesamten eingetauchten Oberflache maB- 

 gebend sein. Das ist nicht der Fall. Die Widerstande des Wassers beruhen viel- 

 mehr auf dem Beharrungsvermogen der Wassermassen , die durch die Bewegung 

 aus ihrer Lage gebracht werden, und der inneren Reibung, die die ausweichende 

 Bewegung der Wassermassen hemmt. Mithln ist fur die GroBe des Widerstandes, 

 den ein Korper bei der Bewegung im Wasser findet, nicht seine ganze Oberflache, 

 sondern hauptsachlich die Flache, mit der er gegen das Wasser driickt, seine Stirn- 

 flache, maBgebend. 



Man hat daher bei der Betrachtung der Wasserwiderstaride von dem Fall als 

 dem einfachsten auszugehen, daB eine ebene Flache sich senkrecht zu ihrer Aus- 

 dehnung im Wasser bewegt. Fiir diesen Fall wird die GroBe des Widerstandes an- 

 gegeben durch die Formel: 



2g 



wo W den Widerstand, k einen Erfahrungskoeffizienten, f die GroBe der Flache in 

 Quadrat in etern , p das Gewicht des Wassers pro Kubikmeter in Kilogramm, c die 

 Geschwindigkeit der Bewegung in Meter und g die Beschleunigung durch die Schwere 

 in Meter bedeutet. Der Wert von k ist verschieden, je nachdem es sich um eine 

 diinne Flache oder um die Wand eines Korpers handelt. Fiir eine einfache Flache 

 ist k = 1,86 anzunehmen, fiir einen Korper, der zweimal so dick ist, als die Flache 

 Breite hat, ist k = 1,34, bei einem noch betrachtlich verlangerten Korper ist der 

 Widerstand wieder etwas groBer und k = 1,39 zu setzen (58). 



Diese Angaben zeigen, daB schon der Widerstand gegen die Bewegung einer 

 ebenen Flache im Wasser unter verschiedenen Bedingungen sehr verschieden sein 

 kann. Vollends wenn es sich um gekriimmte Flachen handelt, ist die GroBe des 

 Widerstandes iiberhaupt nicht mehr nach einfachen Formeln zu berechnen. In der 

 Technik wird deshalb auch der Widerstand von Schiffskorpern nicht durch Eechnung, 

 sondern durch Versuche an Modellen bestimmt. Im allgemeinen laBt sich indessen 

 eine grobe Schatzung des Widerstandes einfach nach der GroBe des bewegten Flachen- 

 querschnittes anwenden, fiir die dann obige Formel gilt. 



Der wesentlichste Punkt, der fiir die Dynamik des Schwimmens ausschlag- 

 gebend ist, ist der, daB die Geschwindigkeit c in der Formel fiir die GroBe 

 des Widerstandes in der zweiten Poteuz erscheint, d. h. daB mit zunehmender Ge- 

 schwindigkeit der Bewegung der Widerstand des Wassers im Verhaltnis der Qua- 

 drate der Geschwindigkeiten zunimmt. 



Findet also eine Ruderflache bei ganz langsamer Bewegung durch das Wasser 

 einen gewissen Widerstand, so findet sie bei doppelt so schneller Bewegung 

 nicht nur zweimal, sondern viermal so groBen Widerstand. Um also am Wasser 

 einen hinreichenden Widerstand zu wirksamen Abstofien zu erlangen, m us sen die 

 Schwimmbewegungen schnell, in Form kraftiger StoBe ausgefiihrt 

 werden. 



