Physiologie der Stutz- und Skelettsubstanzen. 



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der einzelnen Schichten beruht oder ob sie eine Struktureigentiimlichkeit jeder ein- 

 zelnen Schichte darstellt. Denkt man sich eine langgestreckte Zelle, deren Wand 

 einfach schraggestreift ist, so 1st klar, dafi in der Langenansicht der beiden iiber- 

 einanderliegenden Wandflachen die beiden Achsen der Elastizitatsellipsen nicht zu- 

 sammenfallen konnen, sondern einen Winkel miteinander bilden miissen. Der 

 Endeffekt hangt nun ganz von der GroBe dieses Winkels ab. Eine ausfiihrliche 

 Erorterung iiber diesen Gegenstand findet man bei NAEGELI und SCHWENDENER 

 (1. c.). Ich begniige mich hier die kurze und sehr anschauliche Auseinandersetzung 

 AMBRONNS in seiner ,,Anleitung" etc. (1. c.) wiederzugeben, die die wesentlichen 

 leitenden Gesichtspunkte klar erkennen laBt. ,,Nehmen wir an, die Lage der beiden 

 Ellipsen (in den sich iiberdeckenden Schichten) sei wie in Fig. 18. Die Ellipse CC^ 

 sei die der oberen, BB t die der unteren Membranflache und AA t die Ellipse des 

 Gipsplattchens. Die aus dem Polarisator austretenden geradlinig polarisierten Strahlen 

 werden nach Verlassen der unteren Membranflache eine bestimmte Phasendifferenz 

 erhalten. Es treten nunmehr in die obere Membran- 

 flache zwei Wellenziige ein, die untereinander schon 

 eine Phasendifferenz besitzen und nach den Rich- 

 tungen der beiden Achsen der unteren Ellipse BB, 

 polarisiert sind. Beim Eintritt in die obere Mem- 

 branflache wird jeder dieser Wellenziige wieder in 

 zwei gespalten , die ebenfalls untereinander eine 

 Phasendifferenz erhalten. Es hangt nun vor allem 

 von dem Winkel ab, den die Achsen beider Ellipsen 

 miteinander bilden, wie groB sich die resultierende 

 Phasendifferenz gestalten wird. . . . Variiert dieser 

 Winkel von 90 und nimmt man an, daB in 

 beiden Mem bran half ten das Verhaltnis der Elastizi- 

 tatsachsen zueinander das gleiche ist, daB also mit 

 anderen Worten die Doppelbrechung in beiden Half ten 



von gleicher Starke ist , so wird , wenn der Winkel = ist, iiberhaupt nur eine 

 Addition beider Phasendifferenzen stattfinden ; betragt seine GroBe aber 90 so 

 wird Subtraktion eintreten und die resultierende Phasendifferenz im gegebenen 

 Falle = X. Wir haben demnach zwischen diesen beiden Grenzfallen fur die 

 Winkel zwischen und 90 alle Uebergange der Phasendifferenz von dem 

 Doppelten der in jeder Membranhalfte erzeugten Phasendifferenz bis zu X. . . . 

 Um eine Uebersicht iiber die hier auftretenden Farben zu erhalten stellt man sich am 

 besten Kombinationen von Gips- oder Glimmerplattchen her, deren Achsenrichtungen 

 man genau bestimmt hat. Man legt zwei Plattchen aufeinander, wobei der Winkel 

 der Achsen beliebig verandert werden kann und untersucht die Kombinationen dann 

 in derselben Weise, wie irgendein mikroskopisches Objekt. Man gewinnt so ein 

 sehr erwiinschtes Vergleichsmaterial fur die Untersuchung von Bastzellen u. dgl." 



(AMBRONN.) 



Die Sache wird aber in Wirklichkeit dadurch viel komplizierter, daB nicht nur 

 die gegeniiberliegenden Wande einer Bastzelle im ganz en sich strukturell und 

 optisch verschieden verhalten, sondern daB das Gleiche auch schon von den einzelnen 

 Schichten einer Wand gilt. Schon NAEGELI und SCHWENDENER haben gelegent- 

 lich bemerkt, daB die Beobachtung der Polarisationserscheinungen bei den Membranen 

 der Gewebezellen durch den Umstand erschwert wird, ,,daB die beiden Lamellen, 

 woraus die Scheidewande bestehen, eigentlich zwei Objekte darstellen, deren Elastizitats- 

 achsen moglicherweise sehr verschieden orientiert sind". Dies gilt nun in der Tat 

 fiir die meisten Bast- und viele Holzzellen. Es wurde schon fruher erwahnt (p. 331), 

 da(3 hier die Streifung in der Mehrzahl der Falle von auBen nach innen an Steilheit 



Fig. 18. (Nach AMBRONN.) 



