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bei zunehmenderKonkavitat erleichtertwirdund uin so 

 schwerer erfolgt, je > der Kriimmun gsradius der Kon- 

 cavitat ist. Jede konkave FluBflache wircl daher vom kammer- 

 bauenden Plasma immer leicht beschritten werden, sie wird sozusagen 

 eine Anziehungskraft auf dasselbe ausiiben, wahrend konvexe Flachen 

 (Wiilste und Rander) uraso schwerer iiberflossen werden, je > der 

 Absturzwinkel ist. 



/?) Spezielle Beispiele. 



Mit diesen theoretisch abgeleiteten Satzen stimmt nun, wie RHUMB- 

 LER gezeigt hat, der Kammerbau der Foraminiferen vollkommeu 

 iiberein, und liegt darin ein weiterer schlagender Beweis dafttr, daB 

 derselbe durchwegs von den Fliissigkeitsgesetzen b e - 

 herrscht wird. Einige Beispiele mogen zur Veranschaulichung dieser 

 Tatsache clieneu. Wahlen wir zunachst einen ganz einfachen Fall, die 

 zylindrische Nodobacularia oder Nodosaria consobrina (Fig. 67a u. b). 

 Der Absturzwinkel am Miindungsrand ist hier so groB (255 und 260), 

 daB die Sarkode nicht iiber denselben hinwegflieBt, sondern sich bei jeder 

 neuen Kammerbildung fiber den Miindungsrandern zylindrisch aufbaut. 

 Auch aus einem uberfullten GefaB flieBt eine Flussigkeit erst dann 

 iiber, wenu die Oberflache desselben sich iiber das Niveau der GefaB- 

 rander empor und hinubergewolbt hat. Diese fur gewohnlich wenig 

 auffallige Erscheinung macht sich in tiberraschender Weise bemerk- 

 bar, wenn man die Schwerkraft, die sonst das UeberflieBen beschleunigt, 

 ausschlieBt, indem man aus einer spitzen senkrecht abgeschliffenen 

 Pipette Oel in Alkohol von gleichem spezifischeu Gewicht langsam 

 ausflieBen laBt. Das vorttieBende Oel tiirmt sich zu einer langgestreckten 

 Perle auf, ehe es den abgeschliffenen Rand der Pipette uberflieBt. 

 Auch die Eammeranlage bei Foraminifereren g e - 

 schieht of feu bar gauz unabhangig von der Schwerkrafts- 

 wirkung, was hauptsachlich auf die Aehnlichkeit der spezifischen 

 Gewichte von Plasma und Meerwasser zuruckzufiihren sein dtirfte 

 (RHUMBLER, 69, p. 250, FuBnote). 



Ein sehr instruktives Beispiel liefert auch Discorbina poly- 

 stomelloides (Fig. 67 1 u. 2). Hier liegt die AusfluBoffnung (Miindung 

 der Endkammer) am Grunde einer Hohlkehle, deren Wande demnach 

 Aufstiegsflachen darstellen, denen entlang die Sarkode flieBt, bis die 

 Hohlkehle ausgefullt ist; die Rander werden nicht iiberschritten, ob- 

 schon der Weg zu den der Miindung zunachst gelegenen Randpartien 

 viel kiirzer ist, als der, den das Plasma zur Ausfullung der ganzen 

 Hohlkehle (bis a) zuriickzulegen hat. Jede neugebildete Kammer muB 

 sich daher notwendig in der Hohlkehle der nachstvorhergehenden 

 anlegen. 



GewissermaBen ein Gegenstiick zu diesem Falle liefert die Schale 

 von Cristellaria reniformis (Fig. 67, 3, 4), bei welcher die Miindung der 

 letzten Kammer nicht in der Tiefe einer Hohlkehle liegt, sondern ganz 

 nahe dem oberen Rande des Schalenrandes, so daB das Plasma bei der 

 Kammerbildung nicht wie bei Discorbina aus der Tiefe einer Mulde 

 emporquillt, sondern gewissermaBen von der Spitze eines Berges mit 

 verschieden steil abfallenden Hangen herabflieBen muB. Wie die Fig 67 

 unmittelbar erkennen laBt, stehen dem vorquellenden Plasma 3 Wege 

 offen, die samtlich Abstur zflachen darstellen, namlich die beiden 



