202 R- DU BOIS-REYMOND, 



A. Das Schwimmen auf der Luft. 



Man findet oft, daB in Berichten (21) iiber Flugversuche des 

 Menschen und in Hypothesen iiber den Flug von Tieren dem fliegenden 

 System ein im Vergleich zur Luft geringes spezifisches Gewicht 

 zugeschrieben wird, wahrend schon eine ganz oberflachliche Schatzung 

 zeigt, daB dies unmoglich zutreffen kann. Ein Kubikmeter Luft 

 wiegt bei und 760 mm Barometerdruck 1,2931 kg. Selbst ein 

 vollig gewichtloser Stoff kann also niemals mehr Auftrieb gewahren als 

 1,2931 kg auf den Kubikmeter. 



Wenn, wie beim Luftballon, die Luft durch Gas verdrangt wird, 

 hat im giinstigsten Falle, namlich beim Wasserstoflfgas, der Kubik- 

 meter Gas, der an die Stelle der Luft tritt, 0,08952 kg Gewicht, es 

 bleibt also nur etwa 1,2 kg Auftrieb iibrig. Dazu kommt, daB die 

 Verdrangung der Luft durch das Gas sich praktisch nur verwirklichen 

 und ausnutzen laBt, wenn das Gas in eine Hiille eingeschlossen ist, 

 deren Gewicht den nutzbaren Auftrieb herabsetzt. 



Wird die Luft statt durch andere Gase durch erwarmte und da- 

 durch ausgedehnte und mithin leichter gemachte Luft verdrangt, so 

 erhalt man unter praktisch moglichen Bedingungen ein noch viel un- 

 gunstigeres Ergebnis. Fur jeden Grad, urn den die Luft erwarmt wird, 

 dehnt sie sich urn 0,00367 ihres Volums bei aus. Ein Kubikmeter 

 Luft, von auf 10 gebracht, nimmt also 1,037 Kubikmeter Raum 

 ein, ohne mehr zu wiegen. Es werden also 37 1 Luft verdrangt, deren 

 Gewicht, 37mal 1,29 g = 48 g, den ganzen Auftrieb des urn 10 er- 

 warmten Kubikmeters Luft ausmacht. Erst wenn die Erwarmung 

 mehrere hundert Grad erreicht, erhalt man Werte fiir den Auftrieb, 

 die denen der leichteren Gasarten gleich sind. 



B. Ruderflug. 



Fiir den Ruderflug gelten im allgemeinen dieselben Grundsatze, 

 die im vorigen Teil fiir die Wirkungsweise der SchwimmstoBe an- 

 gefiihrt worden sind. 



Der Widerstand der Luft gegen die Bewegung einer ebenen 

 Flache, normal zu ihrer Ausdehnung, ist nicht genau bekannt und 

 hangt auch von der Form der Flache ab. 



Auffalligerweise ergeben die Versuche verschiedenen Widerstand 

 fiir den Fall, daB der Druck des Windes auf eine stillstehende Flache 

 gemessen wird, und den Fall, daB der Widerstand ruhender Luft 

 gegen die Bewegung einer Flache gemessen wird. Dies ruhrt von 

 der Ungleichformigkeit der Luftstromung des Windes her (41). 



Die Versuche mit Bewegung von Flachen in ruhender Luft er- 

 geben annahernd die Formel P = 0,009 V 2 , in der P den Wider- 

 stand in Gramm pro Quadratzentimeter und V die Geschwindigkeit 

 bedeutet. Die Formel zeigt an, daB der Widerstand dem Quadrate 

 der Geschwindigkeit proportional ist. (Bei Geschwindigkeiten von der 

 Gro'Benordnung der Schallgeschwindigkeit, 300 m und daruber, nimmt 

 der Widerstand noch schneller zu [41, Bd. 1, p. 134].) 



Wird die Flache nicht normal zu ihrer Ausdehnung, sondern mit 

 einer gegebenen Neigung gegen die Luft bewegt, so andert sich der 

 Widerstand in sehr verwickelter Weise. Der Druck auf die verschie- 

 denen Teile der Flache ist nicht mehr gleich, sondern der auf den 



