Physiologic der Bewegung. 203 



vorangehenden Teil der Flache ist starker, so daC, wenn die Wirkung 

 des Druckes durch eine in einem Punkt der Flache wirkende Resultante 

 dargestellt werden soil, dieser Punkt nicht in die geometrische 

 Mitte der Flache, sondern naher an die vordere Kante 

 fallt, und zwar um so mehr, je starker die Flache von der nonnalen 

 Stellung abweicht, und je schneller sie bewegt wird. 



Der Gesamtwiderstand gegen die Bewegung der schragen Flache 

 ist natiirlich kleiner als der gegen die normale Flache, und zwar, 

 nach theoretischen Erwagungen, im Verhaltnis des Quadrates des Sinus. 

 Fur eine Flache, die in normaler Richtung den Widerstand W findet, 

 ware demnach, wenn sie unter dem Winkel ft gegen die Luft bewegt 

 wird, der Widerstand = W sin 2 ft. In Wirklichkeit hat man stets 

 betrachtlich hohere Werte gefunden, weil neben den in der Theorie 

 beriicksichtigten Widerstandskraften auch eine Saugwirkung an der 

 hinteren Seite der Flache und auBerdem noch die Reibung der Luft 

 an der Flache und der EinfluB von Luftwirbeln am vorderen und 

 hinteren Rande mitspielt. Ferner kommt fiir die GroBe des Wider- 

 standes wiederum die Gestalt der Flache in Betracht. Diese Angaben 

 iiber den Luftwiderstand bewegter Flachen im allgemeinen werden in 

 dem nachfolgenden Abschnitt iiber den Segelflug noch zu erganzen sein. 



Fiir den Rudertiug, bei dem die Fliigelflachen sich um eine relativ 

 feste Achse drehen, also Winkelbewegungen machen, gelten noch andere 

 Gesetze als fiir die geradlinige Bewegung von Flachen. Es ist klar, 

 daB bei dem Fliigelschlage die am weitesten von der Achse entfernten 

 Teile der Fliigelflache, also die Spitze des Fliigels, sich schneller gegen 

 die Luft bewegen als die naher an der Achse gelegenen. Hieraus 

 geht hervor, daB bei gleichem Flacheninhalt der Fliigel sehr verschieden 

 stark wirken wird, je nachdem er langer ocler kiirzer ist. Ein kurzer 

 breiter Fliigel bewegt sich bei gleicher Zeitdauer des Schlages in alien 

 seinen Teilen verhaltnismaBig langsam durch die Luft. Em langer 

 schmaler Fliigel von gleicher FlachengroBe hat bei derselben Schlag- 

 dauer eiue viel starkere Wirkung, weil die der Spitze naheren Teile 

 der Flache einen viel groBeren Kreisbogen in derselben Zeit beschreiben, 

 also viel schneller gegen die Luft bewegt werden. 



Aus derselben Betrachtuug geht hervor, daB, wenn der Gesamt- 

 widerstand, den die Fliigelflache beim Schlage in der Luft findet, in 

 einem Punkt vereinigt gedacht werden soil, dieser Punkt nicht etwa 

 einfach in der Mitte der Flache angenommen werden darf. Es muB 

 vielmehr dieser Punkt, ,,Druckmittelpunkt", viel weiter nach der Spitze 

 zu verlegt werden, weil ja die Spitze, die sich mit groBerer Geschwindig- 

 keit bewegt, einem starkeren Druck ausgesetzt ist. Fiir ein Rechteck 

 wiirde die Lage beispielsweise auf drei Viertel der Lange fallen, wenn 

 man einfach den Luftwiderstand der einzelnen Flachenstiicke und 

 deren Geschwindigkeit in Rechnung bringt. Diese Art der Berechnung 

 ist aber nur eine Annaherung, denn in Wirklichkeit sind die Druck- 

 wirkungen der einzelnen Abschnitte des Fliigels nicht unabhangig 

 voneinander, sonderu die Luft, die einem Teile des Fliigels ausweicht, 

 staut sich gegen die benachbarten. So entsteht beim Fltigelschlag in 

 Wirklichkeit ein Luftwiderstand, der sich vorlaufig der theoretischen 

 Berechnung iiberhaupt entzieht und iiber den auch praktische Messungen 

 bisher nur wenige vorliegen (39, 70). 



Im allgemeinen laBt sich nach LILIENTHALS Versuchen (46) sagen, 

 daB der Luftwiderstand beim Fliigelschlage in Wirklichkeit groBer 



